Сварка и свариваемые материалы: В 3-х т. Т. 1. Свариваемость материалов. Справ. изд.
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 21 22 23 24 25 26 27... 525 526 527
|
|
|
|
ский щ к. п. д. процесса, которые в обозначениях данной схемы выражаются Ли — еи/есв Л* = ест/еи Кроме того, целесообразно использовать термодинамический к. п. д. процесса Лтд = ест/есв = ЧиЛ? который показывает отношение минимальной удельной энергии ест, необходимой в зоне сварки для выполнения данного соединения, к требуемой энергии источника на выходе трансформатора ТЭ. Удельная энергия еСт Дж/м2 соответствует в данном случае изменению энергосодержания зоны стыка, отнесенному к площади получаемого за счет этой энергии соединения. 1.3.2. Схема балансов энергии Обобщенный баланс справедлив для всех источников энергии — как внешних, так и внутренних. Большинство Ти ТП-процессов осуществляется с внешними источниками. Внутренний источник энергии рассматриваем как некоторый активный объем в общем случае с одинаковой глубиной в обе стороны от стыка. Считаем, что в активном объеме происходит преобразование вводной энергии из одной формы в другую (как правило, тепловую). В этом случае энергия ест, Дж/мм2, требуемая для сварки (или резки) единицы контактной площади, может быть приближенно определена как произведение среднего единичного активного объема V, мм3/мм2, на его среднее энергосодержание АН, Дж/мм3. Принимая микротермическую гипотезу образования сварного соединения как результат местного повышения температуры в активном объеме, определяем АН как произведение удельного теплосодержания су, Дж/ (мм3 • К) на среднюю температуру А7" активного объема. Тогда ест= УАН=УсуАТ. Например, для холодной сварки алюминия имеем глубину активной зоны до 1 мм от стыка. Тогда У=2 мм3/мм2; ДГ~ "0,8 7"пЛ"500 °С; су = 5-10'3 Дж/(мм3-К). Имеем ест= УсуАТ = 2• 5• Ю-3 • 500 = 5 Дж/мм2. Такой же порядок величин ест получим при оценке требуемой энергии для сварки взрывом: для алюминия 10 Дж/мм2, для молибдена ~50 Дж/мм2. Некоторое увеличение ест получаем для сварки ультразвуком и особенно трением, где глубина и активный объем могут быть значительными. Сравнивая ест с энергией есв, затрачиваемой на выполнение сварки, получаем термодинамический к. п. д. процесса т)Тд = = ест/есвНапример, для сварки взрывом 1 мм2 соединения пластин толщиной 1 мм требуется количество взрывчатого
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 21 22 23 24 25 26 27... 525 526 527
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
