Как уже показано в табл. 1.2,
при превращении £?03 -И8Я в целом имеются эквивалентные
ориентационные соотношения решеток 12 типов. Кристаллы мартенсита,
имеющие указанное ориентационное соотношение решеток, называют
двойниковыми доменами.
Таким образом, механизмы
деформации при мартенситном превращении ниже некоторой температуры
Mf различаются в зависимости от того, связана ли
деформация с инвариантной решеткой с двойниковыми дефектами ипи с
дефектами упаковки. Действительно, в сплавах Си—Al—Ni с у[-мартенситом типа
2Н
внутренние дефекты являются двойниковыми дефектами. Известно, что
деформация в этих сплавах развивается посредством двойникования. Однако в
сплавах Си—Zn—Al с 02-мартенситом типа 9Я внутренние
дефекты являются дефектами упаковки. Известно, что деформация в этих
сплавах развивается посредством перемещения поверхности раздела между
кристаллами мартенсита. В настоящее время установлено, что и
перемещение границы раздела между кристаллами мартенсита разных
кристаллографических вариантов осуществляется двойникованием в этом
мартенсите.
Следовательно, основным
механизмом деформации сплавов с эффектом памяти формы, находящихся
полностью в мартенситном состоянии, независимо от типа внутренних дефектов
является деформация двойникованием. Деформация, которая может быть
восстановлена в результате действия эффекта памяти формы, обусловлена
взаимодействием между двойниковыми доменами.
Таким образом, если к
образцу, состоящему из нескольких самоаккомодирующихся групп
кристаллов мартенсита с характеристической плоскостью габитуса, приложить
напряжения при температуре ниже Mf,
то в каждой первоначальной группе происходит взаимное превращение
двойниковых доменов. Аналогичное превращение происходит и между группами.
Деформация развивается до тех пор, пока весь образец в цепом не становится
состоящим из одного домена. Можно попытаться объяснить описанный процесс
деформации дпя группы четырех доменов, образующих показанный на рис. 1.17
ромб. При этом следует учитывать, что пары доменов 1' и 5 и 1' и 2
находятся в двойниковом соотношении, причем плоскости (128)
18д и (1, О, Ю)18я являются плоскостями зеркального
отражения в каждой паре. Следовательно, превращение доменов в
результате перемещения границы раздела между ними является не чем
иным, как деформацией двойникованием. В 0! -мартенсите имеется всего шесть
систем двойникования, указанных в табл. 1.3. Выбор, между какими доменами
происходит превращение, обусловлен тем, какая из этих систем двойникования
является в данном случае действующей.
Если к образцу приложено
напряжение растяжения, то двойниковые домены, обозначенные символом 1',
получают максимальное удлинение. Следовательно, под действием напряжений
растяжения происходит преимущественный рост доменов 1', а также
превращения 2->1', 5->1' и 6 ->1'. В конце концов образец
становится состоящим из монодомена 1'.
