Сплавы с эффектом памяти формы

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Сплавы с эффектом памяти формы

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 41 42 43 44 45 46 47... 216 217 218

	 Как показано выше, влияние внешней силы на мартенситное превра­щение, исходя из общего термодинамического рассмотрения, можно выразить в рациональной форме в виде уравнения (1.48). Целесообраз­но сравнить уравнения (1.48) и (1.25). В (1.48) деформацию превра­щения ер~~*м в первом приближении можно считать величиной постоян­ной. При этом изменение энтропии 5 при превращении также является постоянным в широком интервале напряжений и температур. Это дей­ствительно наблюдается в разных сплавах при превращении, вызванном напряжениями. Постоянство AS означает, что АН* в соответствии с ур. (1.42) изменяется в зависимости от напряжения. С помощью ур. (1-48) можно определить действительные величины AS и АН* при различных превращениях, вызванных напряжениями. Однако для этого необходимо знать деформацию превращения ер~*м. Способы определения этой ве­личины описаны ниже. Зависимость превращения, вызванного напряжениями, от ориентировки образца Влияние фактора Шмида при превращении, вызванном напряжения­ми. Если охладить монокристаллические образцы, находящиеся в со­стоянии исходной фазы, ниже Ms, то образуются кристаллы с харак­теристической плоскостью габитуса 24-х вариантов. Однако если пре­вращение происходит под воздействием напряжений, то преимущест­венно образуются некоторые определенные кристаллы мартенсита. Это обусловлено тем, что мартенситное превращение происходит путем псевдосдвиговой деформации, а внешние силы оказывают влияние на эту псевдосдвиговую деформацию. Поэтому следует рассмотреть случай приложения напряжений ag в некотором направлении монокристалли­ческого образца с исходной фазой. Сдвиговая компонента г напряже­ния Og в плоскости габитуса в направлении dp, параллельном направле­нию dj деформации формы некоторого домена с характеристической плоскостью габитуса, определяется уравнением (1-49) где х и X — обозначают углы соответственно между осью образца и нор­малью к плоскости габитуса и между осью образца и направлением ^/р. Выражение cos х cos Л в правой части уравнения (1.49) называют факто­ром Шмида, максимальная величина этого фактора составляет 0,5. Если приложенное к образцу напряжение оа постепенно увеличивается от нуля, то превращение начинается при достижении критического напря­жения тс сначала в доменах с характеристической плоскостью габитуса, имеющих наибольший фактор Шмида. Таким образом, домены, образо­вавшиеся преимущественно из числа 24 возможных вариантов, имеют наибольший фактор Шмида. На рис. 1.27 приведен пример [14] расчета факторов Шмида при превращении Pi —у\ в сплавах Си—Al—Ni. На этом рисунке приведена 47 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу