внимания тот факт, что при
этом наблюдается полный возврат деформации на 18 %.
На рис. 1.31 представлены
данные [17] для критического напряжения, при котором начинается
каждая стадия (рис. 1.29), в зависимости от температуры. Если принять
среднее значение между критическим напряжением при приложении нагрузки и
критическим напряжением при разгрузке за равновесное напряжение двух
имеющихся фаз и представить это равновесное напряжение в зависимости
от температуры, то получится равновесная диаграмма состояния
соответствующих фаз в координатах напряжение — тампература. Схематично
такая диаграмма состояния показана на рис. 1.32 [17]. Указанные на этом
рисунке в скобках фазы являются метастабильными. Они возникают в связи с
там, что непосредственное превращение между стабильными фазами
затруднено. Например, как показано в следующем разделе, превращение
у\ осуществляется
легче, чем превращение у[ -*0i. Кроме
того,
в условиях деформации с
инвариантной плоскостью непосредственного мартенситного превращения
fit-фазы в ai-фазу не происходит. Однако превращение возможно по
механизму 0i — 0i — a't. Таким
образом, с помощью фазовых диаграмм (см. рис. 1.32) легко объяснить
сложные кривые напряжение — деформация (см. рис. 1.29).
Кристаллография мартенситно-мартенситных
превращений
Кристаллическая структура
мартенсита, имеющего многостадийную псевдоупругость, является
длиннопериодной слоистой структурой во всех случаях с одной и той же
плоскостью базиса (см. рис. 1.30). Следовательно, эти структуры
отличаются только последовательностью укладки. Превращение между ними
происходит путем перехода одного монокристалла мартенсита в другой. В
связи с этим кристаллография мартенситно-мартенситных превращений
объясняется сравнительно просто.
На рис. 1.33 показана кривая
напряжение — деформация, получанная при растяжении монокристаллического
образца сплава (% по массе): Си — 13,8AI —4,0Ni вблизи Mf,
а на рис. 1.34 представлены микрофотографии, полученные с помощью
светового микроскопа и иллюстрирующие структуру поверхности образца,
соответствующую отдельным точкам кривой, приведенной на рис. 1.33
[17]. На рис. 1.34, а показано начальное состояние образца, состоящего из
монодомена с характеристической плоскостью габитуса
у\-мартенсита. Если к этому образцу приложить напряжения, то, как
показано на рис. 1.34,5, постепенно исчезают двойниковые дефекты внутри
у\-мартенсита и возникает монодомен yi -мартенсита.
Если еще больше увеличить напряжение, то на кривой напряжение — деформация
появляется начальная стадия. Она обусловлена превращением у\
— 0". Плоскость габитуса
/^'-мартенсита — (1,0,l3)yi; в этом мартенсите существуют двойниковые
дефекты (10 0,10)0]. В конце
рассматриваемой стадии двойниковые дефекты также исчезают, образец
становится монокристаллом 0]-мартен-
