Неразрушающий контроль. В 5 кн. Кн. 2. Акустические методы контроля: Практ. пособие
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 106 107 108 109 110 111 112... 281 282 283
|
|
|
|
Если излучатель и приемник совпадают, то РRI4a;B)dsB. a. Sb Вначале рассмотрим случай, когда преобразователь и отражатель соосны. Если размеры отражателя невелики (но превосходят длину волны), то R =— 1, а функцию / (а, В) на дефекте можно считать постоянной. В этом случае амплитуда \р'\=Р' равна P'fP0=Sb\ I \ *lSa.(2.2) В ближней зоне преобразователя максимальное значение |/|2 меняется от 1 до 4, поэтому здесь P'/P0=(L.A)Sb/Sa,(2.3) а в дальней зоне на оси преобразователя согласно (1.56) I /1 =sjar)2-. PflP0=SaSb/ttrf.(2.4) Формула (2.2) удобна тем, что в ней разделены два фактора, определяющие акустический тракт: поле преобразователя / и множитель, характеризующий отражение от дефекта. Последний, однако, лучше представить так, чтобы выделить отношение размера дефекта к длине волны, поскольку именно этот фактор определяет дифракцию на дефекте согласно точной теории. С учетом этого -f-oьа№ Если размер дефекта меньше длины волны ультразвука, то приближение Кирхгофа, использованное для расчета, неверно. На рис. 1.18 была показана зависимость коэффициента Лд от b/K (2Ь —диаметр диска), следующая из формулы (2.5) и полученная с помощью строгого решения дифракционной задачи об отражении от полого диска в твердом теле (см. п. 1.2.1). Часто говорят, что дефекты размером меньше длины волны не выявляются ультразвуком. В действительности отражение от дефекта при некоторых значениях b/X^L 1 слабее, чем следует из приближения Кирхгофа. Например, приЛд— (Ь/К)3 и значительно меньше, чем Лд~ ~ (Ь/А)2 (как в кирхгофовском приближении), однако отражение от дефекта наблюдают во всех случаях. Как показывают экспериментальные данные, при Ь-А, сигнал от плоскодонного отверстия изменяется по закону Лд=зхЬ2/Я. Это объясняется тем, что дифракционная теория учитывает вклад обратной стороны диска, с которой взаимодействуют обогнувшие диск волны У плоскодонного отверстия обратной стороны нет, а боковые стенки практически не дают вклада в отраженный сигнал.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 106 107 108 109 110 111 112... 281 282 283
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
