Неразрушающий контроль. В 5 кн. Кн. 2. Акустические методы контроля: Практ. пособие
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 15 16 17 18 19 20 21... 281 282 283
|
|
|
|
мул для соотношения основных величин, характеризующих колебания в такой волне (см. задачу 1.1.1): v = Jkp; p = j\"py; а=— ср/с, p = rcv.(1.11) В практике АК используют волновые процессы, ограниченные во времени и пространстве. Вместо монохроматических колебаний применяют импульсы. Импульс (от лат. impulsus — удар, толчок) — ограниченный по времени колебательный процесс. Амплитуда колебаний в импульсе изменяется от нуля до конечной величины по закону, определяющему форму импульса. Длительностью импульса х обычно считают время, в течение которого амплитуда превышает 0,1 своего максимального значения. Произведение сх называют пространственной длительностью импульса. Оно определяет область пространства, занимаемую импульсом. С помощью формул спектрального анализа импульс представляют в виде интеграла по частоте от монохроматических колебаний различной частоты, т. е. разлагают его в спектр гармонических колебаний. Получить ограниченную волну в виде пучка параллельных лучей не удается. Например, вырезая часть фронта плоской волны с помощью диафрагмы, получают сложное волновое поле, рассмотренное в § 1.6. В практике, однако, используют слаборасхо дящиеся пучки лучей. Волну с произвольным фронтом можно представить в виде совокупности плоских волн путем разложения в интеграл Фурье по волновому вектору к. Для достаточно длительного акустического импульса, распространяющегося в направлении слаборасходящегося пучка лучей, используют формулы (1.11), но уже как приближенные. Оператор Лапласа V2 в уравнении (1.7) может быть представлен не только в прямоугольных, но также в цилиндрических или сферических координатах. Соответственно наиболее простые решения уравнения (1.7) будут иметь вид не плоских, а цилиндрических или сферических волн. Гармоническая сферическая волна, распространяющаяся из начала координат, имеет вид т= JV (кг-ш°. г Здесь г — радиус-вектор, идущий из начала координат, направление к совпадает с г, kx = ky = kz. Для этой волны поверхность с постоянной фазой (кг — at = const), т. е. фронт волны, имеет вид сферы; лучи идут в направлении радиусов. Амплитуда волны уменьшается обратно пропорционально расстоянию вдоль луча. При больших расстояниях г небольшую часть фронта сферической волны можно рассматривать как квазиплоскую волну. Для случая излучателя в виде сферы радиуса с, пульсирующей по объему с постоянной частотой и амплитудой колебатель
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 15 16 17 18 19 20 21... 281 282 283
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
