Неразрушающий контроль. В 5 кн. Кн. 2. Акустические методы контроля: Практ. пособие
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 246 247 248 249 250 251 252... 281 282 283
|
|
|
|
= czy Таким образом, число независимых упругих постоянных всегда равно количеству типов волн. Измеренные акустическим методом упругие постоянные или модули упругости соответствуют адиабатическим условиям деформации, поскольку расширение-сжатие элементарного объема происходит очень быстро, а тепловые потоки инерционны и не успевают выравнять температуру элементарного объема с окружающей средой. При измерении модулей упругости механическими методами (например, при статических испытаниях образцов на растяжение) деформация совершается медленно, температура образца практически постоянна и соответствует температуре окружающей среды, таким образом, процесс происходит изотермически Между адиабатическим Егл и изотермическим Ец3 модулями нормальной упругости существует соотношение А£ _ ^ад ^из _1| ЕкзТа ри~~ ~Г or '( где Ср — удельная теплоемкость при постоянном давлении; Т — абсолютная температура; а — объемный коэффициент теплового расширения. Оценка показывает, что АЕ/ЕИЗ не превышает 0,5%-При деформации сдвига объем остается постоянным, поэтому Gaa= = Gn3 Измерение скоростей распространения упругих волн выполняют чаще всего импульсным, реже — резонансным методами. Это измерение во многом идентично задаче измерения толщины при одностороннем доступе, рассмотренной в § 3.3. Отличие состоит в том, что в измеряемой величине h/c (где h толщина ОК или база измерения) в случае толщинометрии неизвестной считают величину h, а при измерении скорости — с. Для повышения точности измерения с применяют ряд приемов, рассмотренных в § 3.3. Высокоточные методы измерения скорости в лабораторных условиях изложены в [13]. Основная погрешность измерения связана с временем пробега акустического импульса в контактном слое между преобразователем и образцом, поскольку толщина слоя варьируется случайным образом. Эта погрешность уменьшается, если измерения выполнять по импульсам многократных отражений, например второму и третьему донным сигна ам. Применение бесконтактных способов возбуждения и приема ультразвуковых колебаний устраняет эту погрешность. Например, применение лазерного способа (см. п. 1.5.2) обеспечивает погрешность измерения не более 0,05% в диапазоне частот 0,5 ...30 МГц. Определенные трудности возникают при измерении скорости поперечных волн, они связаны с необходимостью возбуждения волн с колебаниями частиц, параллельными поверхности ввода. Для возбуждения таких типов волн в металлах применяют ЭМА-метод (см. п. 1.5.2). В неметаллах такие волны возбуждают, при
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 246 247 248 249 250 251 252... 281 282 283
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
