Неразрушающий контроль. В 5 кн. Кн. 2. Акустические методы контроля: Практ. пособие
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 41 42 43 44 45 46 47... 281 282 283
|
|
|
|
зрачности одинаковы для твердых и жидких сред. Для определенности считаем среды жидкими. В слое существуют две волны, распространяющиеся в прямом и обратном направлениях. Амплитуды их определяют из условий равенства импедансов сверху и снизу на двух границах слоя. Входной импеданс для волны, падающей на слой сверху, определяют как суммарный импеданс, учитывающий эти две волны. В результате Z' — ]~Qccc tg (kcK) №c—jZ' tg (kch)' (1.35) 0 Комплексное значение импеданса означает, что давление и колебательная скорость не совпадают по фазе. Сдвиг фазы происходит в результате многократных отражений волн в слое. Выражение для коэффициента отражения совпадает с (1.27). Для коэффициента прозрачности решение находят, воспользовавшись энергетическим соотношением D=1_$=l_j?=-£*L-.(1.зб) Ценность приведенного вывода с использованием понятия входного импеданса заключается в том, что он позволяет распространить решение на произвольное количество слоев. Для этого в формуле (1.35) заменяют Z' на соответствующее значение входного импеданса для нижней среды. Если эта среда протяженная, как на рис. 1.16, то Z'=p'c'. Если существует второй слой, то Z' определяют по формуле, аналогичной (1.35). Из (1.35) и (1.36) следует, что коэффициенты Л и Л испытывают осцилляции при изменении соотношения h/Xc, что объясняется интерференцией волн в слое. Если толщина слоя равна целому числу полуволн (Л=/гА,с/2), то ZBx=p,c'. Таким образом, полуволновой граничный слой как бы не влияет на отражение и прохождение монохроматической волны. При наклонном падении волны это же положение имеет место, когда kchcos а=пп, что соответствует условию (1.19) образования нормальных волн в слое. Прохождение через границу улучшает слой, волновое сопротивление которого лежит в интервале между волновыми сопротивлениями протяженных сред. Полное "просветление" границы (В=1, Я=0) достигается при условиях: Рссс=УРср'с'; /г=(2/г+1)Хс/4. Рассмотренный случай соответствует падению на границу монохроматической волны при отсутствии затухания звука в средах. Рис. 1.16. Отражение волны от слоя, разделяющего две протяженные среды
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 41 42 43 44 45 46 47... 281 282 283
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
