Неразрушающий контроль. В 5 кн. Кн. 2. Акустические методы контроля: Практ. пособие
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 45 46 47 48 49 50 51... 281 282 283
|
|
|
|
ственные функции волнового уравнения в сплюснутой сфероидальной системе координат, в пределе совпадающей с поверхностью диска. Разложение выполняют, считая что величина ktbc2n, где kt — волновое число для поперечной волны, а Ъ — радиус диска. В падающей волне члены ряда имеют известные коэффициенты, а в рассеянных продольной и поперечной волнах — неизвестные. Они подлежат определению, исходя из граничных условий: нормальные и тангенциальные напряжения на поверхности полого Диска равны нулю. Такие условия должны выполняться для членов одинаковой степени малости в рядах для падающей и рассеянных волн. На рис. 1.18 показаны результаты такого решения [7] для случая перпендикулярного падения продольной волны на полый диск в алюминии. Амплитуда Лд рассеянной продольной волны при малых углах немонотонно растет с ростом ktb. Одновременно происходит сужение диаграммы направленности рассеянных волн. В п. 2.2.2 рассмотрена дифракция продольных волн на диске в жидкостной модели среды. Там для этой цели использован приближенный метод Кирхгофа, согласно которому точки на отражающей поверхности диска являются вторичными излучателями волн. Для 0 = 0 получено решение An=nb2/X2i, где X — длина продольной или поперечной волны (штриховая кривая). Из рис. 1.18 видно, что при ЬД/0,5 результаты приближенной и точной теории удовлетворительно совпадают. При b/fa0,l согласно точной теории Лд=20(£/А,/)3, т. е. существенно меньше, чем следует из приближения Кирхгофа (см. задачу 1.4.1). При значениях b/h внутри промежутка (0,1 ...0,5) наблюдают осцилляции кривой 0=0 относительно кривой приближения Кирхгофа. Они объясняются вкладом волн, рассеянных краями диска, т. е. блестящими точками. Соответствующие дифрагированные волны интерферируют с волной, образующейся в результате непосредственого отражения от диска. Для контроля методами прохождения важно знать поле позади диска, т. е. в области тени. Этими методами обнаруживать дефекты, соизмеримые с длиной волны, не удается поэтому соответ B'0'j // ff9=30° -/f 1/ / // e=is° В=60° е=9о° '—.—I—._._,_1__ 17 0,2 0,1 0,6 ь/хг Рис. 1.18. Амплитуды рассеянной на полом диске в алюминии продольной волны при различных углах наблюдения 6: сплошные линии — твердотельная модель; штриховая — приближение Кирхгофа при 6=0
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 45 46 47 48 49 50 51... 281 282 283
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
