Неразрушающий контроль. В 5 кн. Кн. 2. Акустические методы контроля: Практ. пособие
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 77 78 79 80 81 82 83... 281 282 283
|
|
|
|
Для квадратного преобразователя X5—dzf(nX)==SJ(nX) с погрешностью не более 10%. Расчет поля в ближней и переходной зонах в стороне от оси преобразователя вызывает определенные математические трудности. Его выполняют с применением ЭВМ или определяют поле экспериментально. Получению обобщенных результатов при минимальном количестве расчетов или экспериментов помогает способ моделирования, согласно которому поле пред ставляют как функцию небольшого числа безразмерных параметров. В качестве таких параметров удобно выбрать отношения расстояния вдоль оси х к границе ближней зоны Xe=Sa/ {пХ) и рв — расстояния точки В от оси х к а — радиусу круглого или стороне прямоугольного преобразователя. Например, для круглого преобразователя 1(а,В)=Пхб; Рв/Ю.(1.54) Дополнительный параметр — длительность ультразвукового импульса, отнесенная к периоду колебаний. Пример графического представления полей круглого преобразователя в функции от безразмерных параметров дан в приложении. Дальняя зона преобразователя — это область акустического поля, где амплитуда монотонно убывает с расстоянием. Поле излучения в дальней зоне также можно представить в виде функции от тех же безразмерных параметров. Однако здесь более удобно представление поля в виде множителя, убывающего с расстоянием и диаграммы направленности, имеющей форму лучей, исходящих из центра преобразователя, для которых амплитуда (и интенсивность) меняется в зависимости от направления. Направленность создается в результате интерференции волн, приходящих в произвольную точку В от различных элементов излучателя. Разность хода лучей до точки В (х, ув, Zb) (см. рис. 1.32) от центра 0 и от элементарного источника А (0, уА, za) равна гАв г=Ух2 -\-(ув-УАУ+(гв-zAf r^yA sin by-\-zA sin 6Z. Приближенная часть формулы получена разложением корня в ряд с точностью до членов первого порядка малости. Приняты обозначения: r2=x2+y2B+z2B: sin 6у=Ув1г sin 02=гв/г. Подстановка в формулу (1.48) дает / = —e/ftr f exp \ jk(yA sin by-\-zA sin %)\ dsA. (1.55) Здесь принято %=1, &lkr вынесена за знак интеграла как величина, не зависящая от точки А, а l/rB"l/r как медленно меняющаяся функция. Выражение (1.55) является произведением двух функций, одна из которых зависит только от расстояния, а другая — только от углов наблюдения Qy и 9Z, что подтверждает возможность представления поля в виде диаграммы направленности. Ее ампли
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 77 78 79 80 81 82 83... 281 282 283
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
