Рис 162. Зависимость радиуса кривизны капли от ее массы для электродов различного диаметра.

1 4 6 8 10 Пъ-т/т-и г 4 6 8 10 я=т/т'

Рис. 163. Зависимость относительного радиуса капли от ее относительной массы. Рис. 164. Зависимость силы поверхностного натяжения от относительной массы капли [77).

шя углерода и образования СО на характер переноса электродного металла [148]. Значительная роль в работе [104] отведена также микровзрывам, разрушающим активное пятно и приводящим к его смещению в новое положение.

Силы, действующие на каплю при сварке покрытыми электродами, зависят от тока, геометрических параметров капли, теплофизических свойств материала капли, шлака и атмосферы дуги и могут быть определены из уравнений (4.15), (4.16), (4.20), (4.22), (4.26), (4.27), (4.29), (4.30), (4.31) и (4.33).

Вследствие того что в процессе плавления стержня изменяются масса и геометрические параметры электродных капель, отдельные силы и вся система в целом не остаются постоянными. В то же время

знание характера изменения сил в процессе роста капли важно для изыскания путей управления переносом электродного металла. В связи с этим Г. Г. Кориц-ким проведены исследования динамики сил, действующих на каплю в процессе ее формирования на торце электрода. Результаты этих исследований приведены ниже.

При условии, что капля на торце электрода имеет форму шарового сегмента с основанием, равным сечению электрода 177], массу капли можно определить из уравнения

|2/?:* ± (2/?2 + г{) V/га_г2], (4.35)

где /? - радиус кривизны поверхности капли. Геометрическая интерпретация