характерно значительное уменьшение интенсивности термоионов в первые 30— 60 с с момента установления определенной температуры, после чего спад замедляется и значение тока становится постоянным (рис. 25). При повышении температуры до значений, больших точки плавления шлака, интенсивность термо-нонов не снижается во времени при любом значении Т, а при еще более высоких температурах происходит даже рост сигнала во времени (в 2—3 раза) в пределах изученных интервалов (до 200 с).

Еще одна характерная черта поведения исследованных шлаков при температурах выше точки плавления — наблюдаемое в экспериментах возрастание плотности тока ионов при повторном нагреве (рис. 26). Особенно заметно такое увеличение ионного тока у шлака второго вида, что обусловлено более высоким значением работы выхода электронов из него. Если при идентичном режиме нагрева обоих

373

Рис. 25. Зависимость тока термоионов К~^" от времени нагрева:

; — 1820 К: 2 — 1780 К; 3 — 1680 К; 4 — 1620 К: 5 — 1380 К.

Рис. 24. Зависимость термоионной эмиссии из шлака от температуры:

а — при небольших ее значениях; б — при высоких значениях.

Рис. 26. Влияние температуры при последовательных нагревах 1,2,3 в одном эксперименте на плотность тока термоионов.

шлаков у образца второго вида шлака плотность тока в 1,5—3 раза больше соответствующего значения для образца первого вида, то при повторных нагревах это превышение еще более существенно.

Значение плотности общего тока ионов, эмиттируемых шлаками, превышают соответствующую плотность тока для стали в 102—103раз и при 1700—1750 К составляют (1.2) • 102 А • м-2.

Наличие экстремумов на кривых, отражающих зависимость термоионных то-