Рис. 44. Зависимость логарифма отношения "р.'пс в равновесной пла.ше от ее температуры

с добавкой 30 % (/), 10 °о (2). 1 % 1-ї), 0,1 % (4), 0.01 % (5). 0,001 °-о (6) и 0,0001 "и (7) атомов фто ра при атмосферном давлении.

34 г. А»/

Рис. 45. Распределение Т (г) (I) и пе {г) (2* в дуге, горящей в атмосфере 80 и6 Аг и 20 % Т1, а также пР (г) (3), п (г) (4) и {пе — л__(г) (5)

при добавлении 1 % атомов фтора.

_,__.-1--■-■--

4202.4 г,мм

Рис. 46. Изменение радиального распределения г7-, обусловленное снижением температуры плазмы на оси столба дуги с 13 000 К (/) до 7000 К (2) (в обоих случаях начальные распределения пе (г) близки и в атмосферу дуги добавляется I % атомов фтора).

же измеренной в работе [1151 температуры дуги в чистом аргоне при близком значении тока. Рассчитанные по формулам (1.7) и (1.37) распределения Т (г), пе (г), а также распределение пР - (г), полученное по формуле (1.40), и Пр(г) при условии, что в атмосферу дуги добавляется 1 % атомов фтора, приведены на рис. 45. Видно, что уменьшение температуры по сравнению с чистым Аг (см. рис. 43) практически не изменяет распределение п (л), а форма распределения пр- (г) существенно изменяется. Концентрация отрицательных ионов Р при одинаковом содержании в обоих случаях атомов фтора увеличивается на два порядка на оси столба и растет в радиальном направлении. На расстоянии г % % 4 мм она оказывается равной концентрации электронов, освобождаемых в результате термической ионизации атомов в столбе дуги. Это означает, что в этой периферийной области все свободные электроны могут быть захвачены атомами фтора. На этом же рисунке приведено распределение пе (г), построенное с учетом условия квазинейтральности плазмы. Спад кривой становится более крутым, чем в отсутствие отрицательных ионов. Таким образом, в результате сни-