0f ~~23* г .мм01 ~Z34 г.ммРис. 47. Радиальные распределения T (г) (/), пе (г) (2), пр (г) (3), п (г) (4) и (пе — л__) (»*) (5) в дуге, горящей в атмосфере 65 % Аг, 20 % Ti, 5 % Са и 10 % F. Рис. 48. Радиальные распределения Т (г) (/); пе (л) (2); пр (г) (3); (г) {4) и (пе — пр_) (г) (5) в дуге, горящей в атмосфере 40 Но Аг. 20 % Ti. 10 % AI и 30 % F жения температуры плазмы столба дуги концентрация отрицательных ионов значительно вырастает на оси столба, форма распределения пР- (г) из выпуклой трансформируется в двугорбую: периферийная область токопроводящего канала обогащается отрицательными но нами (рнс. 46). Это приводит к снижению электропроводности на границе столба, интенсифицируются процессы рекомбинации — разряд начнет контрагировать. Расчет по формуле (1.40) показывает, что при увеличении концентрации атомов фтора в атмосфере, в которой горит дуга, влияние отрицательных ионов Р~ на распределение пе (г) усиливается. По данным, приведенным в работе [1911, температура дуги при токе 120 А и составе атмосферы 65 % Аг, 20 % "Л, 5 % Са и 10 % г7 равна 6300 К, а при том же токе и составе атмосферы 40 % Аг, 20 % И, 10 % А1 и 30 % Р — 6000 К. Распределения Т (г), п( (г), п р_ (г) и (ле — — пр_) (г), построенные для этих двух случаев, представлены на рис. 47 и 48. Влияние отрицательных ионов на ход зависимости л. (г) максимально при наибольшей из использованных в расчетах концентрации атомов фтора. Условия в периферийной области столба дуги особенно благоприятны для образования отрицательных ионов из молекулярных частиц, которые имеют соответствующей величины сродство к электрону. Эти условия создаются двумя факторами: уменьшением степени диссоциации молекул в радиальном направлении п резонансным характером наиболее эффективного процесса образования отрицательных ионов из молекулярных частиц— диссоциативного захвата. Для некоторых видов молекул, например газо-
Карта
|
