ке алюминиевых сплавов, например Д16АТ, для получения диаметра ядра 6 мм на жестком режиме (/св = =0,02 с) затрачивается около 400 Дж. Если тот же металл сваривать на относительно мягком режиме (1С11 = — 0,2 с), то для получения ядра тех же размеров необходимо уже около 1200 Дж.

Очевидно, при малом времени сварки процесс отличается минимальными потерями теплоты. Это подтверждается величиной коэффициента эффективности нагрева металла, например, при точечной сварке магниевых сплавов (рис. 2.26). Этот коэффициент можно получить из следующей формулы:

Значение г)эф больше для металлов с низкой теплопроводностью (около 20%). При весьма жестких режимах сварки величина т]эф может составлять более 50%.

С увеличением температуры плавления и объемной теплоемкости, значение фээ возрастает. Наиболее энергоемкий — процесс сварки сталей (около 1700 Дж при 4=6 мм), несколько меньше затраты теплоты при соединении алюминиевых и титановых сплавов. Однако удельное электросопротивление сплавов алюминия значительно меньше, чем у сталей. Поэтому для выделения даже относительно небольшой энергии в зоне сварки при соединении этих металлов требуются весьма большие токи.

На основе уравнения теплового баланса можно приближенно оценить действующее значение сварочного тока. Для этого уравнение (2.5) удобно представить в следующем виде:

Сээ=01 + Й + Рз,(2.6)

где энергия, затрачиваемая при нагреве до Тпл столбика металла высотой 26 и диаметром основания йя (рис. 2.27); — теплота, расходуемая на нагрев металла в виде кольца шириной х2, окружающего литое ядро, среднюю температуру кольца принимают равной 0,25

Рис. 2.26. Зависимость т)Эф от времени сварки