Сварка пластмасс ультразвуком

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу Сварка пластмасс ультразвуком

Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .

Страницы: 1 2 3... 182 183 184 185 186 187 188... 272 273 274

	 Напряжения в произвольном сечении можно найти, разделив выражение для колебательной силы на площадь: (IV.23) Отсюда координата опасного сечения равна: (IV.24) Сравнивая последние выражения, видим, что в экспоненциальном стержне узел смещения и опасное сечение располагаются симметрично относительно геометрического центра стержня. В заключение вернемся к условиям (IV. 1С) и (IV. 17) для критической ча­стоты. Как уже отмечалось, колебания с частотами ниже критической не могут распространяться в стержне. Однако условие / ^ /кр оказывается недостаточ­ным. Это объясняется тем, что активная составляющая входного сопротивления экспоненциального стержня для бегущей волны связана с критической и рабо­чей частотами следующим соотношением [180J: (IV.25) Если подкоренное выражение заметно отличается от единицы, то входное со­противление будет существенно зависеть от показателя сужения Ь. Так как экспоненциальный стержень, например волновод, соединен с другими элемен­тами колебательной системы, имеющими другое значение Ь, то за счет разницы входного и выходного сопротивлений двух стыкуемых стержней в месте стыка будет происходить отражение энергии. Чтобы этого не произошло, частота должна существенно превышать критическую. Рекомендуется [175] рабочую частоту выбирать из условия [ > 1 5 /|<р. Экспоненциальные стержни в ультразвуковых сварочных установках ис­пользуются в основном в качестве инструментов-волноводов. В зависимости от формы и материала свариваемых изделий они могут быть круглыми (точеч­ными), ножевыми или трепанообразными. Резонансная длина любого из этих волноводов может быть найдена с по­мощью номограммы (см. рис. IV.4). Для этого необходимо на вертикальной ле­вой оси найти скорость звука с в материале волновода и из этой точки провести горизонтальную линию яо пересечения с наклонной линией, соответствующей заданной рабочей частоте /. Далее из точки пересечения проводится вертикаль­ная линия до пересечения с «направляющей прямой» (диагональная прямая), затем горизонтальная линия до пересечения с прямой, соответствующей отно­шению Sx/S2 — d2/dh После этого необходимо возвратиться на «направляющую прямую» и провести горизонтальную линию до пересечения g-осью на ко­торой находится искомая длина волновода. Например, найдем длину полу­волнового экспоненциального точечного волновода, у которого с= 5 IО3 м/с. f = 21,5 кГц, 5,/S2 = 50. Ход решения отмечен на рис. IV.4 пунктирной ли­нией 2. Получаем /р = 136,75 мм. Для облегчения расчетов при построении профиля точечного волновода можно пользоваться номограммой, приведенной на рис. IV.6. Сплошные ли­нии, исходящие из начала координат, соответствуют отношению £ = х//р; пунктирные параллельные линии соответствуют заданному диаметру входа d\. Для построения профиля необходимо на левой вертикальной оси найти задан­ное отношение диаметров ку = djd2 и провести горизонтальную линию так, чтобы она пересекла все наклонные сплошные линии |. Далее из полученных то­чек пересечения проводим вертикальные линии до пересечения с пунктирной линией, соответствующей заданному диаметру входа d-y, а затем возвращаемся на левую вертикальную ось, где находим величину диаметра dx, соответствующую 180 rss Карта

Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу