Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 97 98 99 100 101 102 103... 494 495 496
|
|
|
|
ю~5 -0,5 10'11 у'—N. 5 ---" ю6 у—___^ г-----|1_ ! 1 1 1 50 100 по у Рис. 3.21. Распределение температуры Т/д0 в направлении, нормальном к стыку материалов медь — сталь, отнесенное к плотности потока источника теплоты: 4=1,38.10" ем"; г0 = 47 мкм; / — = = Ю-' с, 2 — { — 10"' с (вдвое больший масштаб, чем у кривой /); 3 — = Ю-4 с (вчетверо больший масштаб, чем у кривой /) непрозрачного полутела [см. соотношение верхности бесконечного (3.35)]. Если плотность потока уменьшается от поверхности в глубь вещества по закону Бугера, то постановка пространственной осесимметричной задачи о нагреве полубесконечного тела имеет следующий вид [31]: = ещдр* + р-*ае/(ар) + + дЧ/д12 + Л1в-РР!-^ (3.81) для Ро 0, оо р 0; оо | 0; Е = 0 -|-=0; (3.82) £оо; р-оо; Ро = 0, 0 — 0. Решение уравнения (3.81) с краевыми условиями (3.82), полученное с помощью интегральных преобразований Лапласа по Ро и Ханкеля по р, имеет вид Выражение (3.83) достаточно сложное, однако при малых Ро оно упрощается. При Ро 1 выражение (3.83) принимает вид 6(р, I, Ро) = л1е-Рр! х X | у~* ех р (—7|) (ехр V2 Ро — 1) + ул 1/2 То их ехр (—|2/4х) Ух X X (1 — ехр(ро — х) у2) • (3 84) Из соотношения (3.84) следует, что при малых Ро температурное поле материала выражается произведением двух сомножителей, первый из которых представляет собой функцию, описывающую распределение плотности потока на поверхности тела, а второй — решение одномерной задачи иагрева постоянным во времени источником теплоты. Для центральной точки пятна нагрева из соотношения (3.84) имеем [31] 0 = (2 У¥о~ Л!/я1/2) X X [1 — Уй (28)"1 (1 — ехр е2егк е)], (3.85) где 8=7УРо. Из выражений (3.84) и (3.85) следует общее свойство теории источников теплоты: начальные стадии нагрева тел как поверхностными, так и объемными источниками теплоты характеризуются тем, что форма зоны ^ — у' 6 (р, I, Ро) = -^ре" _УА_ ] в], (ц) ехр (-^2/4р) ] Г фехр (~1У4у) + 2 Уп J"2 V2N*У о1 о X |ехр [-(5._у2)Ро-п2]-е-^} Ц + X (3.83)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 97 98 99 100 101 102 103... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
