Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 102 103 104 105 106 107 108... 494 495 496
|
|
|
|
3.2. Опытные и расчетные данные глубины плавления и закалки [32] Энергия Дж Длительность импульса, мс Ди аметр пятна, см Фокусное р ас-стояние см Активный элемент лазера Матери ал Глубина плавления, закалки, мкм Опыт | Расчет 10 0,5 0,2 5,0 Рубин Сталь 52 52 ШХ15 7,5 4 0,12 — Стекло Сталь 300 280 с N(1 45 4,5 8 0,025 — Стекло А1 80 75 с N(1 1,0 1 0,01 — Стекло Си 50 42 с Ш 11,0 4 0,02 — Стекло Си 145 132 с N(1 теплоты. Таким образом, гидродинамические явления в процессах лазерной обработки оказываются существенными (см. гл. 4) и оказывают влияние на протекание тепловых процессов. Переход к глубинным про-плавлениям прн некоторой плотности потока д1су оказывается возможным ка для импульсного, так и для непрерывного лазеров. Опытные зависимости глубины проплавления кт от д представлены в работах [2, 3, 8]. 3.3. Движущиеся источники теплоты. Критические плотности потока Если пятно нагрева ЛИ или ЭЛ радиусом перемещается по повеох-ности с постоянной скоростью о, то действие источника теплоты будет приводить к повышению температуры. После некоторого периода времени, длительность которого зависит от свойств материала, устанавливается квазистационарное состояние, при котором нагретая зоча постоянного размера перемещается вместе с источником теплоты [25, 26]. Для расчета температуоы в околошовной зоне при сварке чаще всего используют схему нормально-кругового источника теплоты с эффективной мощностью Р0, перемещающегося с постоянной скоростью V в направлении оси Ох по поверхности' пла стины толщиной б и полубесконечного тела. Коэффициент сосредоточенности к и скорость V остаются постоянными в течение всего времени перемещения источника теплоты. Нагрев пластины. Уравнение для расчета температуры в точке А (х, у) в подвижной системе координат, связанной с источником теплоты, имеет вид [25] Т (х, у, {) = [Р0ь-1,х1^+ьи/(2пХЬ)\ X X Ко Ы № (р2. т + т0) 1])2 (р2, Т0)]. (3.113) Здесь / — время, отсчитываемое от момента прохождения центра нормально-кругового источника теплоты через перпендикулярное к оси Ох сечение пластины, в котором находится рассматриваемая точка А (х, у); Ь = = 2а,'(ф); ?0 = 1/(4аА); К0 (р2) -функция Бесселя от мнимого аргумента второго рода нулевого порядка; Рг — г ]/*и2/(4а2) + Ь/а —безразмерный критерий расстояния т точки А (х, у) от начала подвижных координат; ^2 (р2, т + т0) н 1|ъ (р2, Ч) — коэффициенты теплонасыщения для плоского процесса распространения теплоты, где т = [6+и2/(4а)] 1 — безразмерный критерий времени г, то = \Ь + v/(4a)] /0 — безразмерный Критерий постоянной времени ¿0. ^ри увеличении коэффициента сосредоточенности источника теплоты к постоянная" времени0. В этом
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 102 103 104 105 106 107 108... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
