Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 103 104 105 106 107 108 109... 494 495 496
|
|
|
|
случае (3.113) определяет температуру нагрева пластины сосредоточенным линейным подвижным непрерывно действующим источником теплоты [25]. В предельном квазистациояариом состоянии процесса (при 1-*оо) коэффициент теплонасыщения 1р2 (Рг т ~г + т0) = 1, и изменение температуры точки А (х, у) описывается выражением Т {х, у, Г) = [р0е-"/2а+"°/(2^6)]х X К0(р2) [1 -*"(р2, то)]. (3.114) Когда скорость и движения источника теплоты при пропорциональном увеличении его мощности Рв возрастает, то температурное поле предельного состояния, отнесенное к подвижным координатам, стремится к простой предельной форме. Быстро перемещающийся нормально-круговой источник теплоты пересекает точки пластины, лежащие на оси Ох и вне этой оси, настолько быстро, что возможно без большой погрешности считать источник теплоты нормально-полосовым, т. е. полностью сосредоточенным в направлении Ох его перемещения [25]. При быстром перемещении нормально-полосового источника теплота будет распространяться только в направлении Оу, перпендикулярном к направлению Ох перемещения источника теплоты. В этом случае процесс выравнивания температуры описывается выражением т (у, 0 = = г0 ,(3.115) [об ]А4я\су (/„ -\0] Из уравнения (3.115) следует, что при = 0 оно описывает процесс распространения теплоты в пластине с теплоотдачей от мощного быстро-движущегося линейного исгочника теплоты. При ^ Э ¿0, тев более отдаленные моменты времени, процесс, описываемый уравнением (3.115), стремится к процессу распространения теплоты от сосредоточенного линейного источника теплоты. Уравнение (3.115) значительно проще уравнения (3.114), описывающего процесс при произвольной скорости перемещения источника теплоты. В области пластины, расположенной позади центра источника теплоты С и прилегающей к оси Ох его перемещения, температуры, рассчитанные по уравнениям (3.114) и (3.115), мало различаются. Поэтому расчет по выражению (3.114) температуры точек, близких к оси Ох, в период охлаждения при источнике теплоты, перемещающемся с произвольной скоростью, дает удовлетворительную для практики точность. Нагрев полубескоиечного тела. Уравнение для расчета температуры в точке А (х, у) от действия перемещающегося с постоянной скоростью v нормально-кругового источника теплоты в подвижной системе координат имеет вид [25] Т(х, у, г, 0 = = \2Р0 exp (—vx/a)/[cy (4ла)3/2]\ X t X { Wt/lVT (¿0 + 1)11 exp X о X [-z2/(4a|) r2/[4a (/„ + Ш -w*('o-H)/(4fl)]. (3.116) Для расчета предельного состояния (t оо) процесса нагрева удобно использовать цилиндрическую систему координат г, ф, z, где ф — угол между радиусом-вектором и положительной полуосью Ох, по которой перемещается источник теплоты. В этой системе координат температура предельного состояния определяется выражением Т (г, ф, г, оо) = = Тс ехр (—2 ]/"пр cos ф) (2/я) X ОО X J [da 1(1 + со2)] ехр X о X [— (/я/ш2) п/(1 + й2) — р(1 + со2)], (3.117) где m = kzs; п -kr2; р = vztl(4a). Температура предельного состояния в центре пятна нагрева имеет вид ТС = Т (0, 0, 0, оо) = = (Р0/2Я) ]/1/я. (3.118)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 103 104 105 106 107 108 109... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
