Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 104 105 106 107 108 109 110... 494 495 496
|
|
|
|
Интеграл в соотношении (3.117) в общем виде не выражается через элементарные функции, а только в некоторых частных случаях. Остановимся на некоторых случаях, вытекающих из анализа соотношения (3.116), и представляющих наибольший практический интерес. Температура центра неподвижного источника теплоты. Полагая в (3.116) и — 0, х ~ у = г = 0 и выполнив интегрирование, получим Т (0, 0, 0, t) = [P0l(2k УШйГ0)] X X (2/я) arctg УЩ. (3.119) В начальной стадии процесса, когда t t0, arctg ]/^//0 " Vtlt0 и температура возрастает пропорционально корню квадратному по времени. Далее ее рост замедляется, и температура возрастает, асимптотически приближаясь к температуре Те предельного состояния (3.118). Температура Тс является наибольшей, которую может развить в полубесконечном теле поверхностный нормально-круговой источник теплоты постоянной мощности с постоянным коэффициентом сосредоточенности к. Введя коэффициент теплонасыщения ф (О, 0, 0, /) = (2/я) arctg УЩ (3.120) можно представить температуру в процессе теплонасыщения в следующем виде: Г (0, 0, 0, t) = Тс У (0, 0, 0, t). (3.121) Температурное поле предельного состояния. Положив в уравнении (3.117) m = 0, получим температуру граничной плоскости хОу полубесконечного тела при предельном состоянии процесса Г (г, Ф, 0, оо) = Тсе-2 ^M!"X X (1'л) Л (О, п, р), (3.122) где оо А (0, п, р) --= 2 J [Лв/(1 + w2)] exp X О X [-п/(1 + а2)р(1 + со2)]. (3.123) 0.0001 Рис. 3.23. Зависимость интеграла А (О, п, р) от параметров пар Значения интеграла (3.123) для р = = 0,01-г-5 и для л= О-г-10 представлены на рис. 3,23. Температура оси Ох, по которой перемещается центр С нормально-кругового источника теплоты, достигает в процессе нагрева наиболее высоких значений. Полагая в уравнении (3.122) ср = 0 для положительной полуоси Ох и ф = я для отрицательной полуоси, получим Т {г, 0, 0, оо) ' Т {г, л, 0, оо) ~ А (0, п, р). (3.124) Верхний знак минус в правой части (3.124) соответствует температуре точек положительной полуоси Ох, нижний знак плюс — отрицательной полуоси Ох. Быстродействующий источник теплоты. При увеличении скорости V перемещения источника теплоты и пропорциональном увеличении его
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 104 105 106 107 108 109 110... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
