Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 105 106 107 108 109 110 111... 494 495 496
|
|
|
|
3.3. Критические плотности потока д для ряда материалов Матери ал Я О а Е о 4". Вт, см2 Си 3,89 1,12 1356 10~3 1,1-10* 10" 8 3,5107 Сталь 0,51 0,15 1808 10"3 3,5-103 10~8 1,8-106 N4 0,67 0,18 1726 ю-3 6,5-103 10"8 2,0-106 Т1 0,15 0,06 2073 10^ 3,0103 Ю~8 1,0-106 А1 2,09 0,87 933 10"' 4,2-103 10"8 1,3-106 мощности Рв температурное поле предельного состояния, отнесенное к подвижным координатам, стремится к простой предельной форме. Процесс распределения теплоты для быстро-движущегося нормально-кругового источника теплоты описывается уравнением [251 Т(у, г, ) = [2Р0/(вс7)] X X {ехр [—2/(4а/)]/1/"4ла?1 ехр х X {-у*/[4а ( + Ш1УШйТи), (3.125) где время / отсчитывается от момента, когда центр С нормально-кругового источника теплоты пересек плоскость, которая перпендикулярна к направлению движения н в которой находится точка А (у, г). Наибольшая температура развивается на оси тела: Г(0, 0, /) =Р0/[2лЬ + (3.126) В начале процесса, т. е. при /0 ~ Ъ температура понижается обратно пропорционально |/а в конце процесса при^ убывает обратно пропорционально I. В средней части г процесс является переходным; температура оси убывает пропорционально Г\ где п возрастает от х/2 до 1. Критические плотности потока. Если температурное поле материала при воздействиях ЛИ и ЭЛ найдено, то можно определить критические плотности потока, требуемые для достижения за данный промежуток времени в определенной точке поверхности или объема материала заданной температуры. В частности, может быть определена плотность потока, приводящая к разрушению материала. Под разрушением часто понимают достижение на поверхности обрабатываемого тела температуры плавления Тт или кипения Ть при нормальном давлении. Следует подчеркнуть условность определения термина "разрушение", поскольку для ряда хрупких материалов нарушение их целостности происходит уже после окончания охлаждения. Используя одномерную модель нагрева полубесконечного тела источником теплоты с постоянной во времени плотностью потока, можно получить выражение для расчета яс1 , требуемой для достижения на поверхности тела температуры Тт к концу действия импульса длительностью т: = 0,885ГтХ/(ат)1/2. (3.127) Из соотношения (3.127) следует, что критическая плотность потока ясх' возрастает с увеличением температуры плавления материала, его теплопроводности и объемной теплоемкости и уменьшается с ростом продолжительности импульса ЛИ. Численные оценки ?с1' для стали и ряда металлов с различными теплофизнческнми свойствами приведены в табл. 3.3. Выражение (3.127) может быть использовано при оценке критической плотности потока, превышение которой нежелательно в процессах термической обработки. Соотношение (3.127) получено с помощью одномерной модели нагрева, т. е. справедливо только при (ат)'^2 /у Пространственным аналогом выражения (3.127) является формула, полученная при использовании, например, соотношения (3.118) и связи между мощностью Р0 нормально-распределенного источ
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 105 106 107 108 109 110 111... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
