Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 106 107 108 109 110 111 112... 494 495 496
|
|
|
|
ника теплоты и плотностью потока ?„: = \,тХТтУк. (3.128) Соотношение (3.128) определяет плотность потока, требуемую для достижения температуры Тт в условиях установившегося процесса, т. е. (3.128) не зависит от длительности воздействия источника теплоты. Оценки дс\' для различных к для тех же металлов, что указаны в табл. 3.3, представлены в табл. 3.4. Как следует из табл. 3.4, критические плотности потока ^'11 и дсу для длительности импульса около 1 мс оказываются близкими, т. е. время выхода на установившееся значение температуры в центре пятна нагрева имеет тот же порядок. С помощью одномерной модели нагрева полубесконечного тела источником теплоты с постоянной во времени плотностью потока определим время достижения на поверхности тела температуры Тт: ^ = 0,79(ХГш)2/(^о). (3.129) Время достижения на поверхности тела заданной температуры возрастает с увеличением температуры плавления, теплопроводности, объемной теплоемкости и уменьшается при росте плотности потока. В частности, для меди при д0 = 106 Вт/см2 гт= 10~5 с, при % = 10? Вт/см2 гт = 10"' с. Аналогично (3.127) и (3.128) могут быть оценены плотности потока, требуемые для достижения на поверхности тела температуры Ть ?2) = 0,885ГйХ/(от)1/2. (3.130) При достижении на поверхности материала температуры Ть начинается его интенсивное испарение. Например, для меди (Ть = 2573 К) я1/1 = 2,1 X X 106 Вт/см2. Соответственно для установившегося состояния Я™ ^\,№КТЬ\Г1. (3.131) Выражение (3.130) может быть использовано для расчета критической плотности потока ^2) требуемой для сварки металлов в тех случаях, когда в течение действия импульса ЛИ испарение вещества нежелательно. Плотность потока, при которой за время действия импульса испарение становится существенным, может быть рассчитана, если использовать следующие соображения [10]. При нагреве материала ЛИ от поверхности в глубь тела распространяется тепловая волна, а с поверхности тела происходит испарение вещества. Если плотность потока мала, то скорость движения тепловой волны существенно превосходит скорость волны испарения. При увеличении плотности потока скорость испарения растет и при некотором значении ?е8 сравнивается со скоростью нагрева. Это равенство можно использовать для оценки я'са\ поскольку скорость движения тепловой волны на поверхности тела по порядку величины v¡l ~ (а/т)1/2, а скорость 3.4. Критические плотности потока Ч1св для ряда материалов Материал ,тт х х ю-=, Вт/см *. см-2 Вт/см* Си 1 102 4 2 103 10* 1 4,2Ю4 1,3-т5 4,2-105 Сталь 0,78 ю2 103 ю4 7,8-103 2,5-10* 7,8Ю4 N1 0,97 10а 103 ю4 9,7-103 3,1-104 9,7-10* Т1 0,27 Ю2 2,7-Ю3 103 1 8,5-103 Ю4 | 2,7-Ю4 А1 1,38 Ю2 { 103 104 1,4-Ю3 4,3-Ю3 1,4-10*
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 106 107 108 109 110 111 112... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
