Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 109 110 111 112 113 114 115... 494 495 496
|
|
|
|
ствии нормально-кругового источника теплоты получим из выражения (3.58), продифференцировав его по V. ун=2?0ехр[— 22/4а/—гУ(Ш + к'1)] X X Уа/1/[Х У"п (1 + Аяак)]. (3.139) Используя сток теплоты, запишем уравнение для расчета температурного поля полубескоиечного тела от действия нормально-кругового источника теплоты для моментов времени сом г( можно рассчитать по формуле X °н = 1 7о'У ехр X -2*/(4а/)]/(2 УХс^й)} X X | /1 ("г/) /0 ($г) ехр (—!*а1) й, °(3.142) где 1Х (и) и 1В (и) — функции Бесселя соответственно первого и нулевого Т (г, г, I) = 2Р„ су (4яа)3/2 1-х сЦ ехр [(4аГ (гУЪ + г2/(„ + Кб Со + ё) ¿1 ехр 1-(4а)-* (22/| + г*/д0 + I))] К? (/о + а (3.140) Продифференцировав функциюпорядков от мнимого аргумента. Йн (3.140) по t, получим уравнение длятеграл, входящий в уравнение (3.142), расчета скорости охлаждения (придля различных значений/^, г,а и / мо I =5= т):жетбыть найден численными методами. Я У п ехр {—г2/[4а (/ ехр [—г2/(4ар — г"/(Ш + к'1)] У Г (1 + 4а") -т)]-/-2/[4а "_Т) + А-1]} (3.141) В (3.141) использована связь, существующая между яй и Р0 Для нормально-круговых источников теплоты Р0 = щ0к *. Расчетные кривые для скорости нагрева и абсолютного значения скорости охлаждения полубесконечного тела из стали ШХ15 представлены на рис. 3.26 для одинаковых интервалов времени I. Видно, что абсолютные значения скоростей нагрева и охлаждения по порядку величины несущественно отличаются друг от друга, хотя скорость охлаждения всегда ниже [см. (3.137)]. Аналогично могут быть получены соотношения для скоростей нагрева и охлаждения при действии источника теплоты, равномерно распределенного по пятну нагрева радиусом /у Скорость нагрева источником теплоты с равномерным распределением плотности потока по пятну нагрева радиу Для ( ^ х скорость охлаждения Ve = 1чоЫ(2 УХсуп)} X X {[ехр(-г2/4а/)]/1/Т} х оо X | й/х ("7) /0 е-8*"' — [ехр [—г2/4а (/ — х)]/У/ — т] X X |Й/Х (5Г/) /„ (вг) е-!52" ('~Т)] (3.143) Градиент температуры. Выражение для градиента температуры при нагреве полубесконечного тела источником теплоты с постоянной плотностью потока получим, продифференцировав (3.34) по г, дТ (г, О/* = (—7оА) ег!с X X [г/(2 У~аТ)\. (3.144)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 109 110 111 112 113 114 115... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
