Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 115 116 117 118 119 120 121... 494 495 496
|
|
|
|
Для молибдена, например, в интервале температур 293—2900 К при А0 = = 0,029 и Аг = 0,284 получаем А = = 0,112. Разложив в выражении (3.172) ехр (Ра"!) в ряд при малых Р и ограничиваясь четырьмя членами этого разложения, получим и" а)х(1+рш1/2 + 62ш21/6). (3.173) При | Р | 0,2 принимать во внимание температурную зависимость поглощательной способности не следует. Сравним плотность потока 70 для серебра, вычисленную по формуле (3.170), с 7„, рассчитанной по одномерной модели в работе [20]. При Я= 4,2 Вт/(см-К), а = 1,74 см2-с"1, Ь = 10~4 К"1, А0 = 0,03, Т = 300 К, Тг = Тт = 1233 К, (= 1кс н Ь = = 104 см-2 получаем 70 = 7,2 X X 10" Вт/см3 (Р = 1,71), тогда как в работе [20] (?„= 9-Ю5 Вт/см2. Это значит, что влияние пространственного распределения плотности потока весьма существенно. Анализ зависимости "щах от Vх позволяет сделать следующие выводы. Существует качественное различие в изменении температуры со временем при учете температурной зависимости поглощательной способности в пространственном и одномерном случаях. В одномерном случае температура с течением времени при Ь ¿5 0 безгранично возрастает [соотношения (3.156), (3.157)1, а при 2 0 стремится к постоянной величине, тогда как в пространственной постановке "шах всегда стремится к постоянной величине при оо [соотношение (3.174)]:. "(0,0,оо) = (1./Р)(е13 ^2-1). (3.174) Отметим также, что при (5 0 температура быстрее стремится к своему предельному значению, чем при Р 0. Например, к моменту % = 1 "шах (Р = 2) = 0,51ип, а "шах (Р = = —2) = 0,86ип. Учет температурной зависимости теплофизических коэффициентов. Рассмотрим, какое влияние оказывает на температурное поле тела, нагреваемого неподвижным нормально круговым источником теплоты, учет температурной зависимости тепло-физических коэффициентов X (Т), св (Т) = у (Т) с (Т). Эта задача относится не только к нагреву тел ЛИ, но и к нагреву тел ЭЛ, так как погло-щательную способность поверхности тела будем считать не зависящей от температуры [36]. Полуограниченное тело. Пусть плотность потока ограничена таким значением, чтобы в течение рассматриваемого промежутка времени максимальная температура поверхности не превышала точки плавления материала. Импульс ЛИ будем считать прямоугольным, а нагреваемое тело— полуограниченным. Постановка задачи имеет вид с„ (Т) дТШ = = (гШг) IX (Т) (гдТ/дг)] + + (д/дг) [X (Т) (дТ/дг)]; (3.175), г = 0; X (Г) (дТ/дг) = = — 7о ехр (—&-2); I = 0; г-^оо, г оо; Т = Та, где 7о — поглощенная доля плотности потока; Т0 — начальная температура. В общем случае, если зависимости X (Т) и св (Т) имеют сложный вид, целесообразно рассматривать задачу (3.175) с помощью численных методов. Однако для определенного круга материалов и соответствующих температурных диапазонов функции X (Т) и св (7) могут быть аппроксимированы линейными зависимостями, что позволяет с достаточной для ряда приложений точностью, не прибегая к численным методам, учесть температурную зависимость теплофизических коэффициентов. Ниже остановимся на широком круге материалов, где используется более сложная аппроксимация зависимостей X (Т) и с„ (Т). Построение алгоритма для решения системы (3.175) можно выполнить аналогично предыдущей задаче. В системе
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 115 116 117 118 119 120 121... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
