Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 118 119 120 121 122 123 124... 494 495 496
|
|
|
|
да/дт Г, К ди/дх TJ 5 -500 100 20О ^пкс с) Рис. 3.28. Зависимости скорости нагрева (/) и температуры поверхности (2) от времени для коррозионно-стойкой стали при 0,,— 10" Вт/см* (а), да "= 5-10" Вт/см2 (б) и д0 = 10" Вт/см" (в) du/di Т.К 1800 П00 двух сомножителей: первый — функция радиального равпределения плотности потока, второй — функция, описывающая решение соответствующей одномерной задачи: ъ. = 1к112г"г \х!{1к2¥) + — 2 ]£ [(—l)"cos пп X хИ-Е/(/*1/а)]/(я2п2)1х Хехр[—n*nH/(Wl2k)]\. (3.192) Ряд в (3.192) сходится быстро, по этому для практических оценок достаточно удовлетвориться несколькими первыми членами. Из выражений (3.190) и (3.191) следует, что нелинейность оказывает влияние только на зависящую от времени составляющую. При больших т, удовлетворяющих условию 1 " Wx~2, где х — параметр порядка единицы, задача линеаризуется и стационарное значение не зависит от W, как а в задаче нагрева полубесконечного тела. Результаты расчета скоростей нагрева коррозионно-стойкой стали в зависимости от времени (в безразмерных переменных) в точке (0, 0) для различных 7„ представлены на рис. 3.28 (кривая 1, сплошная). Для сравнения го 30 Ь^пкс (Г) на этом же рисунке приведены расчетные зависимости д£//дт, полученные при частичной линеаризации задачи (кривая /, пунктир). На рис. 3.28 (кривая 2) представлены также кривые изменения температуры поверхности в точке (0, 0, г) для различных д„. С их помощью легко получить время \т достижения температуры плавления Тт в данной точке. Наблюдается значительное расхождение соответствующих времен, полученных с учетом лишь температурной зависимости Я (Т) и с одновременным учетом Я (Г) и с0 (Г). Так, для ?0 = 105 Вт/см? с учетом Я (Г) /т = 114 мкс, с учетом Я (Г) и с0(Т) /т возрастает до 300 мкс; т достаточно сильно зависит от ?0: ^тЛ! ?о2 поэтому при % = Юв Вт/см2 т близко к 3 мкс. Результаты численных оценок скоростей нагрева для молибдена представлены на рис. 3.29. Для численных оценок изменения температуры и скоростей нагрева для молибдена характерны некоторые особенности. Коэффициент теплопроводности для молибдена с ростом температуры падает, а с0 растет. Поэтому А 0, и при расчетах безразмерной температуры в соотношении (3.182) перед радикалом следует выбирать знак минус. Для сравнения на рисунке приведены данные расчета для постоянных значений теплофизических коэффициентов, не учитывающие их температурной зависимости. Для молибдена время достижения температуры плавления tm— 1,6 мс для плотности потока цл = 106 Вт/см2 и ?т= 15,7 мкс для о0 = 10е Вт/см2. Учет температурной зависимости теплофизических коэффициентов для
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 118 119 120 121 122 123 124... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
