Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 119 120 121 122 123 124 125... 494 495 496
|
|
|
|
Рис. 3.29. Зависимости скорости иагрева (1) и температуры поверхности (2) от времени [пунктирная линия — без учета температурных зависимостей А, и с ] при 0о = 105 Вт/см2 (а), "& = 51С6 Вт/см2 (б) и д0 = 10" вт/см2 (в) движущихся источников теплоты. Рассмотрим результаты расчетов на ЭВМ температуры в металлах от движущихся источников теплоты при учете температурной зависимости теплофизических характеристик материала [42]. Задача решалась при двух допущения". 1. Источник теплоты перемещается по поверхности полуограниченного -1 1 1 1 5 4 3 2 —1 ч * 1 \ \ к \ V 1 / N \ \ \ | / У \ \ 1 1 ii 42-Ю -8 -ч -г ог ^х,сн 6) Рис. 3.30. Мгновенное распределение температур в теле (одиночный движущийся источник теплоты); а — медь: 1 — 5 — при температуре 1000, 800, 700, 600, 500 К; б — молибден: 1 — 4 — при температуре 2000, 1200, 900, 700 К; в — сталь: 1 — 4 — при температуре 1000, 700, 600, ББО К в 12 t,mc в) тела в направлении оси~Оя с постоянной скоростью V. 2. Используются граничные условия I рода (в месте действия источника теплоты температура тела равна температуре плавления Тт). В этом случае математическая постановка задачи имеет вид с (Т) у (Т) dT/dt = Я (Г) {д2Т/дх2 + + д2Т/ду2) + (дк (Т)/дТ) {(dTldx)2 + + (дТ/ду)2] + У (Т)с (Т) vdT/dx; (3.193) 0 х со; 0 г/ со; ^ 0 х, у = 0; Г = Тт; (3.194) у = 0; дТ/ду= 0;(3.195) х, у -" со; t = 0; Т = Т„. (3.196) На рис. 3.30 приведены температурные кривые, полученные для меди, молибдена и коррозионно-стойкой стали через 3 с после начала движения источника теплоты. Во всех случаях начальная температура Т0 = 300 К, скорость источника теплоты у = 1 см/с. При проведении расчетов зависимости удельной теплоемкости и коэффициента теплопроводности от температуры представлялись уравнениями кубических парабол, а от плотности — линейной функцией температуры. На рисунке видно, что в зависимости от теплофизических свойств материала форма температурного поля претерпевает заметное изменение. Сопоставление расчетов с решением аналогичной задачи в линейной постановке показало, что учет зависимости свойств металлов от температуры приводит к уточнению решений в пределах 3—18 %. Наименьшие откло
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 119 120 121 122 123 124 125... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
