Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 120 121 122 123 124 125 126... 494 495 496
|
|
|
|
нения получены для меди и стали наибольшие — для молибдена. Учет температурной зависимости теплофизических и оптических коэффициентов. Задача о нагреве полубесконечного тела неподвижным нормально-круговым источником теплоты с учетом температурной зависимости теплофизических и оптических коэффициентов при постоянной начальной температуре тела Т0 описывается нелинейным уравнением теплопроводности со следующими граничными условиями: г = 0; Я (Г) (дПдг) = = -Л(Т)?0ехр(-6/-2); (3.197) г со, 2-э-оо; / = 0; Т=Т0.(3.198) Решение задачи находили с помощью численного решения на ЭВМ для конкретных материалов [24] и приближенным аналитическим методом [37]. Аналитический метод требует аппроксимации опытных данных для теплофизических коэффициентов Ср (Т), Я (Т), А(Т). Для группы металлов можно аппроксимировать А (Т) полиномом первой степени, а Я (Т) и се (Т) — полиномами третьей степени относительно температуры. Для решения задачи используется итерационный метод, аналогичный рассмотренному выше для учета не-линейностей с„ (Т) и Я (7), но усложненный необходимостью учета А (Т). Введя приведенный коэффициент теплопроводности [37] ^пр= Ав (Т„) Я (Г)/ [А (Т) Я (Т0)], (3.199) используем преобразование Кирхгофа, в результате чего граничное условие на поверхности тела становится линейным, а в уравнении теплопроводности появляется нелинейное слагаемое, эквивалентное добавлению объемного нелинейного источника теплоты. Для новой задачи, аналогично [36], используется итерационный метод, нулевым приближением которого является решение задачи теплопроводности без объемного источника теплоты. Расчеты показывают заметное различие между линейным и нелинейным приближениями, причем в большинстве случаев определяющей является специфика нагрева ЛИ — существенная температурная зависимость поглощательной способности. "Задачи абляции материалов. Абляция материалов — это процессы разрушения материалов, протекающие при плавлении материала и удалении образующейся жидкой фазы. В ряде случаев это приближение к процессу плавления удовлетворительно описывает ряд экспериментов. Образование на поверхности слоя расплавленного вещества начинается в том случае, если плотность потока превышаетТогда по прошествии времени tm поверхность тела нагревается до температуры Тт, тело начинает плавиться и граница плавления, являющаяся границей раздела фаз (твердой и жидкой) начинает перемещаться в глубь материала. Эта задача, относящаяся к стефаиовским, обладает нелинейностью III рода. Целью задачи Стефана является отыскание формул для распределения температуры в фазах (твердой и жидкой) и скоростей перемещения границ раздела фаз (плавления и испарения). Остановимся на основных результатах, вытекающих из анализа задачи, имея в виду, что точные аналитические решения задач Стефана найдены только в ограниченном числе случаев. Следуя работе [49], рассмотрим одномерный случай нагрева и последующего плавления пластины толщиной / поверхностным потоком теплоты, предполагая, что жидкая фаза удаляется тотчас же после ее образования. Считая те-плофизические коэффициенты вещества не зависящими от температуры, запишем формулировку задачи следующим образом: адТ1Ы = Э2Т/522(3.200) для 5 (г) 2 /; г = о; 5 (0 = 0; Г-0;Т= Т0(2)Тт. (3.201) 2 = /; 1 0; дТ/дг = 0; (3.202) 2 = 5 (0; I 0; 9о ({) ^ __хдТ/д2 + + Т^тдЯ/Эг,(з_2оЗ)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 120 121 122 123 124 125 126... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
