Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 124 125 126 127 128 129 130... 494 495 496
|
|
|
|
шается при приближении скорости к "• Скорость определяется тремя основными участками: на первом скорость растет медленно, так как еще слабо чувствуется влияние обратной стороны пластины; на втором происходит ее экспоненциальный рост к значению ь0; на третьем скорость постоянна и равна и0. В рассмотренной нестационарной задаче абляции особый интерес представляет наличие у скорости движения границы фазового перехода второго участка с постоянным значением, причем протяженность участка возрастает с увеличением параметра р. В пределе при больших значениях Р закон изменения скорости определяется двумя значительными участками постоянных значений скорости (о^ иио) а переход между ними осуществляется относительно плавно. С уменьшением В протяженность участка V " и0 резко сокращается, а изменение скорости становится более резким. Указанный алгоритм применим при Р 1. Для описания изменения скорости движения границы фазового перехода при р 1 будем считать Р малым параметром (по сравнению с единицей) и искать решение (3 223) в следующем виде: "(5) = й.(1) + 001(5). *у(1)!а + 4 Р 4у1 &)№, ю/я = (Я,, + + ра51(1)/л, (3.230) После вычислений и сравнительной оценки членов в дифференциальных уравнениях получим X (91/2 + 5/7)}, у = 95/8 + Р (9£/8 -9/14 4-ОД'), (3.231) где О* — константа интегрирования. Сравнивая полученный результат с (3.226) и (3.228), видим, что данное решение является промежуточным, причем при Р с 1 оно несет основную ^ 0,6 о,ч о,г 0 | 0,6 0 4 0,2 о а)б) Рис. 3.31. Зависимость безразмерной скорости движения границы фазового перехода *у*5£ от координаты £• а — р-=1;б — (3=0 информацию о характерных параметрах процесса. Результаты расчетов представлены на рис. 3.31, б. Кривые изменения безразмерной температуры на обратной стороне пластины в зависимости от координаты фронта фазового перехода приведены иа рис. 3.32, где видно, что выход температуры на Тт происходит несколько раньше, чем выход скорости на и0. Действительно, период нестационарности по температуре должен быть короче периода нестационарности по скорости. Полученные закономерности определяют скорость движения границы фазового перехода и температуры на обратной стороне пластины во всем диапазоне изменения отношения 1 2 | 0,8 0 6 П ' ' 0 Рис. 3.32. Зависимость температуры на обратной стороне пластины от координаты фронта фазового перехода; р = 0,1 (/), Р = 1 (2) и р = оо (3)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 124 125 126 127 128 129 130... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
