Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 132 133 134 135 136 137 138... 494 495 496
|
|
|
|
Для Ре 1 нагрев можно считать одномерным, что соответствует случаю быстродвижущегося источника теплоты Введем новые подвижные координаты х и у и сместим отсчет абсциссы на у.г; наряду с этим рассмотрим фиктивный источник теплоты шириной I, смещенный относительно истинного источника теплоты на ту же величину хх Разобьем процесс на три стадии начальную стадию, в течение которой материал прогревается до точки плавления, стадию формирования жидкой фазы и стадию затвердевания расплава. Для начальной стадии нагрева постановка задачи о температурном поле имеет следующий вид а^идТ/дх = д2Т/ду2, (4 17) -ХдТ/ду-я^, (4 18) Т=То\х,у^.(4 19) Полагая, что температурное поле обладает автомодельностью, введем новую переменную | = (у/2) Шах)]1'2. (4 20) Полагая, что сЮ/й'Е, = у, 6 (|) — =Т — Тц, получаем решение в виде [29] в(б)= (а/р)6тХ1/2 егЩ, (4 21) где а = У(Ьту)} [1/(аи)]1/2, 0 = = &,п\/(Ьтуал1 2), Вт = Тт То, X — Тт — Т0 Зная распределение температуры при 0 = 6т и £ = 0, можно найти координатную линию начала образования жидкой фазы X. = (Р/")2(4 22) а также минимальное значение параметра а/р, при котором начинается плавление поверхности материала у задней кромки источника теплоты, Хг = 1 Из (4 21) следует, что 0 = 8т при х = I и у=0, если справедливо условие ос/р = 1 Отсюда находим минимальную плотность потока с/п Цп = &тХ[у/(ла1)}1/2. (4 23) Плавление материала начинается, очевидно, когда энергия, подводимая У У Рис 4.2. Расчетная модель процесса источником теплоты в единицу времени, начнет превышать мощность, расходуемую на нагрев твердой фазы. Рассмотрим случай, когда плотность потока источника теплоты недостаточна для развития интенсивного испарения В этом случае необходимо выполнение неравенства дп^Ььу(т//)х12, (4 24) где ¿6 •— удельная теплота испарения Во всех точках области Хх ^ (х — /) существует двухфазная область, образованная расплавом и твердой фазой. В этой области с учетом автомодель-ности процесса температурное поле будет описываться системой уравнений а 9]Д*!2 + 21ш71 ¿8x14.1 = 0, *2Ш|а + 2\В/й\ = 0, (4 25) где индекс "1" относится к жидкой фазе. Граничное условие на поверхности тела 5=0 имеет вид —Хх с/Оус^ =2? (6*1/0,1 '2(4 26) Другие граничные условия задачи (4 25) записываются в виде 01 = в = вт, I =(4 27) 0 = 0, 5-^-оо(4 28) Уравнения (4 25) связаны с уравнением теплового баланса, которое на границе раздела фаз имеет вид 2ц (ахп/и)1/2 + X ¿9/^1 Хх й0х'^ = = 2Ьтуа1, Е = Ь 0 (429) Безразмерный параметр §3 неизвестен и находится из решения системы
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 132 133 134 135 136 137 138... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
