Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 136 137 138 139 140 141 142... 494 495 496
|
|
|
|
канала к может быть записано в виде) {в этом случае г = б) а2р (к, 6) + к — а2/б = 0. (4.55) Определение глубины канала к по уравнению (4.55) требует знания в явном виде функции р{к, 6), т. е. закономерности рассеяния энергии при прохождении ЛИ или ЭЛ через слой испаренного вещества в канале. Так как р {к, б) — убывающая функция относительно к, то уравнение (4.55) имеет единственное решение. Остановимся на некоторых расчетах деформации поверхности расплава, полученной численно на ЭВМ [27]. Для нормально-распределенных источников теплоты распределение давления отдачи на поверхности материала р8 (г) может быть с некоторым приближением описано законом нормального распределения р$ = р0 ехр (—/гя/-2), (4.56) где р0 — максимальное давление, определяемое максимальной температурой ванны; £^ — параметр, определяющий степень спадания давления от центра к краям зоны плавления. Связь с параметрами источника теплоты, создающего ванну расплава на поверхности материала, в общем случае достаточно сложна. С некоторым приближением эта связь может быть записана в виде кд = (Т*/А)пк, (4.57) где Т* — температура активации процесса испарения; А, п — постоянные; к — коэффициент сосредоточенности. Численное решение уравнения (4.44) с правой частью в виде (4.56) было выполнено на ЭВМ с граничными условиями, заданными в виде 1' (0) = 0; 1 (г = I) = 0, (4.58) где / — некоторое эффективное расстояние от оси симметрии, выбираемое равным 1,5а. Второе из граничных условий (4.58) является в определенной степени условным, поскольку координата точки пересечения функции 2 (г) с осью г должна быть найдена из дополнительного условия. Таким условием, очевидно, должен быть закон сохранения массы (в приближении малой сжимаемости жидкости и незначительности потерь вещества при испарении, создающем поверхностное давление). Наибольший интерес представляет профиль лунки вблизи оси 01. Решение уравнения (4.44) с граничными условиями (4.58) находили с помощью ЭВМ путем сведения исход
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 136 137 138 139 140 141 142... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
