Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 137 138 139 140 141 142 143... 494 495 496
|
|
|
|
ного уравнения (4 44) к системе уравнений Г = ёг/йг = (1у11йг = у2, (4 59) Г -== ^2/^г = (1 + у1) х х [(^Т+^г/о) (Ро ехр х (-V2) + г£й) У2/г] (4 60) с граничными условиями Ух (г = 0 = 0, г/2 (г = 0) = 0. (4 61) Система уравнений (4 59)—(4 61) была решена методом проб с интерполяцией [10] путем сведения ее к задаче Коши. При этом в качестве начального приближения граничного условия ух = = 2 (г) при г = 0 использовались результаты работы [19]. Результаты расчетов профиля лунки для ряда параметров задачи, отвечающих обработке металлов КПЭ, представлены на рис. 4 5 и 4 6 Расчет на ЭВМ по параметрам, отвечающим предельным случаям [19], дает согласующиеся с работой [19] результаты Кривые на рис. 4 5 и 4 6, соответ ствующие плотностям потока ЛИ 9 " 102103 Вт/см2 и р0= 102 Па (слабо развитое испарение), иллюстрируют влияние плотности материала на профиль и размеры ванны расплава С ростом у деформация жидкой фазы уменьшается. При слабо развитом испарении, как это следует из расчетов, 2' г£С 0,2 см, поэтому 2'2 -С 1 Расчеты в этом случае близки к оцен кам, приведенным в работе [19], где рассмотрен случай, допускающий аналитическое решение. Расчеты формы ванны при других соотношениях параметров выполнены также В Н Родигиным [30], который получил форму ванны, соответствующую глубокому плавлению ЭЛ. М. И Трибельский [26] конкретизировал вид функции р (г), рассмотрев совместно задачи гидростатики (4 44) и кинетики испарения. В работе [26] рассмотрен установившийся нагрев полубесконечного тела неподвижным поверхностным источни ком теплоты, например, ЛИ с гауссовым распределением интенсивностиц Решение задачи относительно слабо зависит от вида распределения ц по поверхности тела. Основные резуль таты с точностью до численного множителя порядка единицы могут быть получены методами анализа размерностей, основанными на том, что имеется характерное значение ц (г) и что я (г) резко убывает при превышении г некоторой характерной величины г0 = &~1/2. Для упрощения анализа предположим, что испарение происходит в вакуум. Плотность потока полагается достаточно малой, так что основную роль в формировании поля температуры в теле играет процесс теплопроводности, потери теплоты на испарение в этих условиях можно не учитывать Предполагается также, что радиус кривизны свободной поверхности расплава всюду значительно превышает характерное расстояние, на котором меняется реактивное давление паров образца. Зная профиль температуры Т (г, 0) на поверхности тела, можно рассчитать реактивное давление паров. Пренебрежем обратным потоком атомов, возвращающихся на поверхность в результате столкновений в газовой фазе, т. е. предположим, что вблизи поверхности расплава частицы пара имеют максвелловское распределение скоростей в телесном угле 2л (рг 0) В этом случае реактивное давление паров р (Г) = кТпа (Г)/2, (4.62) где щ (Т) — плотность насыщенного пара при температуре Т Учет отклонения функции распределения от макс-велловской приводит к замене множителя 1/2 в (4 62) множителем 0,54 [7], что выходит за пределы точности рассмотрения. Для описания зависимости п0 (Т) можно использовать эйнштейновскую модель конденсированного тела. В этом случае п0 (Т) = [2л/?п;У(/гТ)]3/2 ехр X Х{-[/.ь/(/гГ)]-1}, (4 63) где т — масса атома, — удельная теплота испарения, v0 — эйнштейновская частота колебаний. Фордгула (4 63) удовлетворительно описывает процесс испарения, если справедливо неравенство кТ -С Ьь.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 137 138 139 140 141 142 143... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
