Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 138 139 140 141 142 143 144... 494 495 496
|
|
|
|
В рассматриваемых условиях это неравенство выполняется [26]. Форма свободной поверхности расплава определяется из уравнения (4.45), поскольку по условиям задачи деформация поверхности мала. Давление в этом случае является функцией температуры р [Т (г) ] и определяется формулами (4.62), (4.63). Решение уравнения (4.45), конечное при г Ф 0, имеет вид [26] г г (г) = [Ко (аг)1а\ | 10 (аг) р (г) йг + о оо + [1 о (аг)/а] | К0 (аг) р (г) г йт, (4.64) г где 1о (х) и Ко (х) — функции Бесселя от мнимого аргумента. Характерный размер, на котором меняется реактивное давление паров: гр = г0 (2кТе/Ьь)1/2 г0. Обычно г0 ж 0,1 см, в то время как а " 1 см. Поэтому в рассматриваемом случае функция р [Т (г)] быстрее изменяется, чем Ко (яг) и /0 (аг). Тогда из соотношения (4.64) при аг С 1 получим г (х) = г0 ш (—х2) — — 2С — 2 1л (агрх12)}, (4.65) где ¿0 = №/(*)) (/"^(Зя/и^Х X ехр{-[1ь/(йТ,)]1}; £У (—х2) — интегральная показательная функция, х = г/гр; С = 0,577 — постоянная Эйлера. При аг 2 1 функция 2 (х) по экспоненциальной зависимости стремится к нулю. На больших расстояниях от оси ЛИ температура тела становится меньше температуры плавления Тт и выражение (4.64) становится неприменимым. На рис. 4.7 приведены кривые зависимости 1 (г) — 2 (К), где Р. — радиус границы расплава [Т (Я, 0) = = Тт] при различных значениях параметра 6 = Я/гр " " [ л?ого/^/(4 ]/л~ %Т2т)]. (4.66) О0,40,3 г/Я Рис. 4.7. Форма свободной поверхности расплава при ¡5 = Д/гр = 19,6 (кривая /) и В = 3,8 (кривая 2) На рис. 4.7 видно, что даже в пределах применимости теории возмущений деформация свободной поверхности расплава резко возрастает вблизи оси при увеличении плотности потока ЛИ. 4.3. Процессы в парогазовом канале, образованном в жидкой фазе Процесс образования узкого и глубокого канала в расплаве при действии ЭЛ или ЛИ с плотностью потока, превышающей критическое значение, представляет интересное физическое явление. Для практических целей важность изучения этого явления связана с возможностью предсказания некоторых технологических характеристик проплавленного металла: химического состава сварного шва (особенно при сварке разнородных металлов), зависящего от интенсивности перемешивания расплава металла; дефектов формирования сварного шва (газовых полостей и колебаний глубины проплав-ления по длине); эффективности процесса нагрева, зависящей от геометрической формы канала (цилиндр, конус и т. д.). Рассмотрим особенности поведения канала в жидкой металлической фазе, основываясь на экспериментах с технологическим ЭЛ. Образование канала в жидком металле при действии КПЗ
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 138 139 140 141 142 143 144... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
