Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 140 141 142 143 144 145 146... 494 495 496
|
|
|
|
наблюдается лишь при смыкании канала. Скорость углубления канала, составляющая в начальный момент около 102 м/с, по данным скоростной съемки резко падает с увеличением глубины канала и, достигнув значения приблизительно 10 м/с, далее практически не изменяется. Скорость истечения паров из канала достигает V л; " 103 м/с, а сила, действующая на дно канала (для пучка с V ~ 100 кВ и й = 100 мкм), составит р* = 0,1 Н, что соответствует давлению 4р*/ (яс£2)да " 0,1 МПа [9] Авторами работы [4] выполнены аналогичные эксперименты по воздействию ЭЛ на вакуумное масло, выбор которого объясняется его прозрачностью и низкой упругостью паров при высоких температурах. Опыты проводили на электронно лучевой установке с рабочим ускоряющим напряжением 6—8 кВ и силой тока луча 0,5—5 мА. При более высоких ускоряющих напряжениях возникали частые пробои в электронно-лучевой пушке. Масло выдерживали несколько суток в вакуумной камере для более полной дегазации. Зона действия ЭЛ на масло и формирование канала регистрировались скоростной кинокамерой. Установлен ряд закономерностей воздействия ЭЛ на жидкость. Существуют два характерных вида каналов, геометрически стабильный и пульсирующий. Первому виду соответствуют более низкие плотности потока и отношения глубины к диаметру на поверхности канала. Переход стабильного канала в пульсирующий происходит при некотором значении силы тока фокусировки. При определенном значении последней резко изменяется отношение глубины к диаметру, сопровождаемое значительными колебаниями глубины. Обнаружено, что непрерывное воздействие ЭЛ на масло в течение определенного времени при данном уровне плотности потока приводит к появлению, быстрому росту и всплыванию пузырей. Выход пузырей на поверхность характеризуется почти мгновенным их разрывом с брызгами, либо появлением над местом входа ЭЛ сферической оболочки жидкости. Пузыри могут следовать друг за другом при более длительном действии ЭЛ, При перемещении ЭЛ наиСотее яркое свечение наблюдается на передней стенке канала и дне, что служит доказательством неравномерности физических параметров различных зон. Перемещение ЭЛ приводит к появлению такой же зоны, как при сварке металлов с несквозным про-плавлением, т. е образуется пикооб-разная форма корневой части. Перемещение ЭЛ с плотностью потока, обеспечивающей стабильную форму канала, дает возможность получить относительно равномерное формирование корня. Эксперименты по наблюдению за воздействием непрерывного излучения лазера на С02 на глицерин выполнены авторами работы [1]. При плотностях потока ц ж 106 Вт/см2 и радиусе зоны воздействия около 0,4 мм обнаружено формирование в жидкой фазе воронки, как и при действии ЭЛ. Результаты экспериментов [14— 16], выполненных некоторыми исследователями, показывают, что картина образования и поведения канала в жидком металле весьма сложна. Канал, образованный неподвижным ЭЛ, пульсирует, периодически смыкается в верхней части. Явления, протекающие в канале, при движении ЭЛ еще более сложны. В зоне канала расплав металла интенсивно перемешивается, что обусловлено его турбулентным движением. Чтобы более отчетливо понимать явления, протекающие при образовании и существовании каналов в расплавах, необходимо рассмотреть ряд задач, анализ которых позволит улучшить понимание гидродинамических явлений в зоне воздействия КПЭ на вещество. Критическая плотность потока для глубокого пр оплавления. Одним из возможных подходов к определению критической плотности потока для развития глубокого проплавления при действии КПЭ является сопоставление скоростей движения изотермы испарения и некоторой изотермы при нагреве вещества, достигнутых к концу действия импульса т. Приравняв эти скорости, можно получить да = А-т-уЦ К5?Г. (4 67)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 140 141 142 143 144 145 146... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
