Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 152 153 154 155 156 157 158... 494 495 496
|
|
|
|
балансе существенно уменьшается, а основной вклад в процесс дают явления, связанные с движением испаренного вещества, и его взаимодействием с падающим ЛИ. Процесс испарения существенно зависит от плотности потока q. Если достигаемая температура мала по сравнению с величиной со/£ (где со — энергия связи на атом), то основное значение в энергетическом балансе имеет теплота испарения. При больших плотностях потока ЛИ параметры конденсированного вещества не оказывают заметного влияния на процесс разрушения. При малых плотностях потока ЛИ, когда максимальная температура паров мала, пары вещества будут прозрачны для падающего ЛИ. С увеличением плотности потока температура повышается и при некотором ее значении поглощение в парах становится значительным, т. е. развивается так называемая экранировка падающего на вещество ЛИ. Таким образом, процесс разрушения вещества описывается системой газодинамических уравнений для испаренного вещества. Система одномерных газодинамических уравнений, описывающих движение вещества под действием ЛИ, падающего со стороны х = оо на поверхность тела, находящегося в вакууме, в момент t — 0 имеет вид [3 ] д iyv) dt дх уе dt д Г (р + v"s) = 0; h 2 5 + -2~ + -^=0. дх (5.16) ) Приближенное решение системы (5.16) рассмотрено в работе [3]. Газодинамическая и тепловая модели разрушения вещества в диапазоне плотностей потока ЛИ 10е—10е Вт/см2 приводят примерно к одинаковым результатам при оценке достигаемых температур и скоростей испарения. Использование соотношений обеих моделей дает только качественное согласие с экспериментом. Использование методов теории подобия. Тепловая и газодинамические модели разрушения могут быть использованы для оценки глубины кратеров в веществе в том случае, если выполнено условие одномерности нагрева г^К(5.17) где /у — радиус пятна фокусирования; И — глубина кратера. В процессе образования углубления при /у яг; А существенное значение имеет плавление материала и его последующее вымывание с поверхности стенок кратера струей пара, поднимающейся со дна кратера. Использование методов теории подобия и размерности дало возможность-получить некоторые общие рекомендации и соотношения, в ряде случаев полезные для практического использования [37]. 5.2. Объемное парообразование Известна зависимость глубины и диаметра кратера от чистоты материала, его структуры и наличия в нем газов как в свободном (в порах), так и в растворенном состояниях [5, 34, 35]. Поскольку изменения таких физических параметров, как скрытая теплота испарения Ьь и плотность вещества у, невелики для относительно небольшого количества примесей или загрязнений в материале, то существенное изменение параметров зоны разрушения приходится связывать с наличием процессов, отличных от поверхностного испарения или плавления-вымывания. Одним из таких процессов может быть объемное парообразование. Механизм объемного парообразования существенно отличается от поверхностного испарения. Для идеальных поглощающих сред, т. е. сред, не содержащих загрязнений, примесей, газов и микродефектов, структуры (микротрещин, пор и т. д), выполненные оценки [3] показывают, что объемное парообразование в слое поглощения -ю см может иметь.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 152 153 154 155 156 157 158... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
