Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 153 154 155 156 157 158 159... 494 495 496
|
|
|
|
существенное значение для удаления вещества (по сравнению с поверхностным испарением) только при температурах, равных приблизительно 0,Зсо//г, где со — скрытая теплота испарения, приходящаяся на атом Величина (ulk для типичных материалов равна десяткам тысяч градусов Поскольку при воздействии импульсов ЛИ с 7о 109 Вт/см2 такие температуры не достигаются, то влияние объемного парообразования по сравнению с поверхностным испарением незначительно Отметим также, что величина 0,3а//г, как правило, превышает критическую температуру, поэтому доля объемного парообразования в процессе разрушения должна быть существенной при температурах, меньших чем 0,3ш//г Рассмотрим влияние объемного парообразования на разрушение непрозрачных материалов, таких, как металлы, при воздействии ЛИ с плотностью потока q0 106 Вт/см2 [29, 30] Так как заметная скорость образования зародышей пара для жидкостей, не содержащих включений и пузырьков газа, требует значительных перегревов, то в реальных условиях вскипанию жидкой металлической фазы может способствовать наличие в ней газовых и усадочных раковин и пор, скопления примесей, неметаллических включений, растворенных газов Указанные и возможные другие макродефекты материала, влияющие друг /?, мкм__ 100 50 0678 igq0,8m/cnz *вс. 5 1. Зависимость толщины слоя расплава железа от плотности потока д0 на друга, обычно называют искусственными, или готовыми, центрами парообразования. Влияние каждого из них может быть различным в конкретных условиях воздействия Рассмотрим условия, в которых существует жидкая фаза на поверхности материала, поглощающего ЛИ Распределение температуры при стационарном испарении по глубине от поверхности тела, поглощающего лазерное излучение, в первом приближении описывается экспоненциальной зависимостью (5 4) Используя выражение (5 4), можно рассчитать зависимость толщины слоя расплава от плотности потока (рис 5 1) Толщина слоя расплава, в котором могут протекать процессы объемного парообразования, изменяется в зависимости от плотности потока q0 от сотен до единиц микрометра (см рис 5 I) Толщина слоя расплава существенна для динамики объемного парообразования, поскольку она является верхним пределом при росте закритического пузырька Критический размер пузырька г*, который находится в термодинамическом и механическом равновесии, может быть рассчитан из условий устойчивости Рп (П = Рв + 2а/г*, 1/пУк, (5 18) Рп(0 = РР(-^) (5 19) где Уп — объем пузырька, Ук — критический объем, рп — давление в пузырьке, рв — внешнее давление, рж — давление в жидкости, Уж—объем жидкости на молекулу, а — коэффициент поверхностного натяжения Минимальный критический радиус пузырька для расплавов металлов составляет ~10-2 мкм, т е соизмерим с толщиной слоя поглощения ЛИ в металлах Поскольку толщина слоя расплава, примыкающего к фронту поверхностного испарения, изменяется от сотен до единиц микрометра, получаем верхнюю границу размеров не-однородностей в расплаве металла, которые могут служить центрами объемного парообразования. Оценки критического размера пузырька для меди при q0 = 10е—107 Вт/см2 дают 10~6—
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 153 154 155 156 157 158 159... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
