Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 159 160 161 162 163 164 165... 494 495 496
|
|
|
|
ных функций с основными моментами кинетического уравнения Больцмана: плотностью у, тремя компонентами скорости атомов V н температурой Т ¡38]. В ряде случаев используют 13 функций, дополняя указанные моменты составляющими потока импульса и энергии. Указанные момент-ные методы носят названия пятимо-ментный и тринадцатнмоментный методы Грэда. Для решения задач с помощью моментного метода чаще всего приходится использовать специальные численные методы решения задач на ЭВМ. В методе моментов возникает проблема выбора граничных условий, которым должны удовлетворять решения моментных уравнений [38]. Вариационный метод заключается в том, что при его применении отыскивается не функция распределения, а ее моменты, т. е. температура, скорость, плотность и т. д. , которые предварительно аппроксимируются функциями, содержащими то или иное число неизвестных констант. Метод Монте-Карло является по сути не методом решения конкретного кинетического уравнения, а методом численного моделирования физического процесса. Например, задаваясь функцией распределения системы, находят ее изменение, моделируя движение нескольких тысяч частиц [38]. Основным уравнением кинетической теории газов является уравнение Больцмана. Трудность его решения связана со сложным характером интеграла столкновений в правой части уравнения ® ' Г^ = / (/), (5.30) д1 дг где / — функция распределения; / (/) — интеграл столкновений, описывающий изменение функции распределения за счет соударений частиц; его вид зависит от закона взаимодействия частиц газа. Одним из приемов упрощения интеграла столкновений является запись его в релаксационной форме /(/)^[Мб)-/(б)], (5.31) где V = т 1 — частота столкновений, предполагаемая постоянной и зависящая от закона взаимодействия ато мов; /о (д) — максвелловская функция распределения по скоростям; } (б) — искомая функция распределения. Этот метод, предложенный П. Г. Бат-нагером, Е. П. Гроссом и М. Круком [38], был назван БГК-моделыо. Несмотря на кажущуюся простоту, БГК-модуль достаточно сложна. Ее обычно используют в трех задачах, где требуется найти функцию распределения в полупространстве с неизвестным интегралом столкновений. При анализе процессов испарения тел в вакуум под действием мощного ЛИ использовалась БГК-модель в стационарном одномерном приближении [1, 13]. В работе [13] оценена доля частиц, возвращающихся к поверхности тела и составляющих приблизительно 18 % испарившихся атомов. Приведем формулы для расчета температуры, скорости и других параметров при испарении в вакууме в зависимости от 70 [13]' ?0 = 0,3210~23/Ц (у0 + 2,2) е--"", Уо = ~и:; 1,67"т-**; (5-32) ; (5.33) ¿6(1 + 2,2%) _ и„ = /т/п„;(5.34) Т = 0,65Г0 = 0,65£ь%„;(5.35) " = 0,8Ы0|2(1б,'Л(/0)1/2;(5.36) " = /т/й;(5.37) р = 0,65Ш,0-(5.38) Здесь /т — поток частиц пара на поверхность; п, и, Т — локальные плотность, скорость, температура газа у поверхности; п0 — число частиц в единице объема тела. Параметры, входящие в соотношения (5.32) — (5.38) для ряда металлов, представлены в табл. 5.1. В табл. 5.1 представлены два значения \0 и г0, причем величина ^ из условия равенства плотности числа частиц насыщенного пара п0, равна экспериментальному значению ее при давлении насыщенного пара 0,1 МПа [25]. Параметры пара п и Т в большинстве случаев отвечают резко пересыщен
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 159 160 161 162 163 164 165... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
