Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 160 161 162 163 164 165 166... 494 495 496
|
|
|
|
5.1. Параметры ряда металлов V. п, 10~г2, V"10" £(4,2Ю3), Ль Ю_1а, Металл А г/см3 см~3 с-' С"1 Д ж/моль Дж АІ 27 2,7 6,0 8,11 8,24 74,4 5,16 Ві 209 184 9,8 2,8 1,66 2,62 47.5 3,29 \У Ре 19,4 6,3 6,24 6,94 200 13,9 56 7,9 8,5 8,32 11,9 99,3 6,88 Си 64 8,9 8,3 6,55 5,39 80,8 5,60 Мо 96 10,2 6,4 7,90 7,74 157,1 10,9 N1 59 6,6 6,7 7,49 13,7 101 7,0 £п 119 7,3 3,7 2,29 2,04 72 4,99 РЬ 207 11,3 3,3 1,83 1,18 47 3,26 108 10,5 5,8 4,47 3,99 68,3 4,74 Сг 52 7,2 8,3 8,63 13,4 94,5 6,55 2п 65 7,1 6,5 4,37 3,3 31 2,15 м§ 24,3 1 1,74 2,5 4,58 34,9 2,42 ному состоянию, что должно повлечь за собой конденсацию пара при его расширении почти сразу у поверхности. Наличие пересыщения не может существенно изменить расчет гидродинамических граничных условий, основанный на пренебрежении процессом конденсации у поверхности тела ИЗ]. Качественная картина течения пара у поверхности тела выглядит следующим образом. На расстоянии 1к (2— 3 длины свободного пробега частиц) пар приобретает равновесные значения массовой скорости, плотности и температуры. При выходе из кнудсенов-ского слоя пар оказывается резко пересыщенным и на расстоянии 1~ ^ 1^па/п он частично конденсируется. При этом выделяется скрытая теплота перехода Ьь, температура пара повысится, и состояние его приближается к состоянию насыщения. Эти условия В области, достаточно далеко простирающейся от поверхности вниз по потоку, как правило, таковы, что в процессе газодинамического расширения в паре успевает восстанавливаться равновесие. Такой подход к анализу процесса расширения пара при испарении в вакуум в общем случае является приближенным. Это связано с тем, что формированию гидродинамического движения основной массы пара пред шествует переходной процесс, анализ которого требует решения кинетической задачи о движении пара не только для кнудсеновского слоя, но и для всего течения в целом. Такое решение позволяет проследить переход от свободно-молекулярного разлета пара к гидродинамическому, определить характер течения в области малой плотности и найти эффективные граничные условия на испаряющейся поверхности. Эта задача решена численным методом в работе С. И. Ани-симова и А. X. Рахматуллиной [2]. 5.4. Взаимодействие излучения с продуктами выброса Взаимодействие КПЭ при плотности потока, превышающей критическое значение (/с3 , с поверхностью тел приводит к развитию процессов интенсивного испарения, движению паров и взаимодействию их с падающим ЛИ или потоком ускоренных частиц. Пренебрежение взаимодействием продуктов выброса с потоком энергии может привести к ошибкам в определении параметров разрушения вещества, поскольку экранировка может существенно изменять пространственно-вре-меннйе характеристики потока. Вопросам гидродинамики разлета пара и поглощению излучения продук
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 160 161 162 163 164 165 166... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
