Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 161 162 163 164 165 166 167... 494 495 496
|
|
|
|
тами разрушения посвящен ряд работ (см , например, [3, 6, 13]) Следуя этим работам, остановимся на вопросах нагрева пара, особенностях его движения, экранировки поверхности тела продуктами разрушения. Нагрев пара лазерным излучением. Когда паровая струя от поверхности тела при испарении в вакуум под действием КПЭ пронизывается падающим на тело ЛИ, то существует определенный интервал плотностей потока д0, при котором пар не переходит в состояние сильнопоглощающей плазмы В этих устовиях существенная экранировка падающего ЛИ не развивается При этом температура пара за счет взаимодействия с ЛИ повышается Пусть поверхность тела является плоской При испарении вблизи границы раздела фаз существует тонкий слой, размер которого составляет 2— 3 дтины свободного пробега атомов Хотя толщина кнудсеновского стоя в абсотютном масштабе для большинства тазерных экспериментов является матои (—Л0~а мм), его важность для анатиза процессов ие вызывает сомнений Это связано с тем, что в кнудсе-новском слое тотщиной происходит формирование структуры газодинамического потока пара Весь поток пара состоит из двух характерных областей, связанных между собой на границе кнудсеновского стоя Столкновение между частицами пара в слое приводит к возвращению части частиц к поверхности и конденсации на ней, так как для металлов коэффициент прилипания близок к единице С точки зрения гидродинамического рассмотрения граница слоя и газо динамического течения явтяется поверхностью слабого разрыва, за кото рои начинается нестационарная вотна разрежения пара [17] На самой же поверхности разрыва скорость течения пара равна местной скорости звука т е с0 = УуаТ0/т, где уп — постоянная адиабаты Пуассона для пара, Т0 — температура пара, связанная с температурой поверхности тела Т простым соотношением Т0 — рТх, т— масса частиц пара Давление в потоке пара р0 = 62р3 (Г), где коэффициенты Р1 и 62 1 Рб(Т) — давление насыщенных паров при температуре Т. Коэффициенты р\ и 6а Для испарения в вакуум рассчитаны в работе [13] с помощью кинетического уравнения для функции распределения частиц пара Для металлического пара р\ = 0,65, Р2 =^ 0,18 Если ¿1 — диаметр лазерного луча, то время установления гидродинамических параметров пара должно удовлетворять условию ? 3 й//с„ В слое, примыкающем к поверхности мишени, с толщиной хпоток паров яв ляется плоским одномерным Вне этого слоя начинается боковое расширение паровой струи, поэтому его плотность ух, давление рх и температура 7\ монотонно уменьшаются с ростом координаты х, а скорость течения их = = "х (х) возрастает от значения ("1)т1п = их (0) = с0, скорость потока пара во всех точках этой обтасти явтяется сверхзвуковой, так как их (х) сг (х) = УуаТх (х)1щ Даже если боковое расширение паров невелико, параметры пара ух, Рх, Тх и "х могут существенно изменяться При увеличении диаметра струи одноатомного пара (уа = 5/3) на 30 % плотность пара падает в 3 раза, температура в 2,1 раза, давление в 6,2 раза Расчетная скорость пара возрастает при этом в 1,7 раза в предпотожении, что расширение является адиабатическим Даже при таком, достаточно большом уменьшении давления оно обычно превосходит атмосферное давление, т е влиянием внешнего давления на течение паров в обтасти х й можно пренебречь, ести внешнее давление р не выша атмосферного [17] Рассмотрим взаимодействие между потоком пара и ЛИ Если суммарный коэффициент поглощения (в паре и на частицах конденсата) обозначить кх = = ку (х, £), то плотность потока ЛИ д на поверхности метатта [13] где 70 — птотность потока ЛИ до взаимодействия с паром, Л (0 — пол"
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 161 162 163 164 165 166 167... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
