Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 162 163 164 165 166 167 168... 494 495 496
|
|
|
|
ная оптическая толщина поглощающего газа. При температурах пара Т " Ть, соответствующих однократной ионизации его атомов, поглощение ЛИ обусловлено фотоэлектрическим поглощением возбужденными атомами и процессами тормозного поглощения электронами в поле ионов и нейтральных атомов [14]. В условиях воздействия ЛИ на материалы поглощение и рассеяние излучения может также происходить на частицах конденсата и каплях жидкой фазы, выброшенных из зоны действия луча Фотоэлектрическое поглощение и тормозное поглощение на ионах согласно формуле Крамерса—Унзольда [14] при /iv /, где /—потенциал ионизации, 16 л2 3]-А3~ X ч ебгчтпи е__а_,^)/(кТ)^ ^ где 2е — заряд иона; V — частота ЛИ; Иц •— плотность атомов в паре; с — скорость света; Н — постоянная Планка. Коэффициент тормозного поглощения электронов в поле нейтральных атомов для энергии электронов 3 эВ [13] 46е2аР УК [, ^_ _3_кТ_ , ' "' " " 2 /гсо + (2лгш3/2ш3/2 I' + 27 кТ /г со 3,2 (5.41) где ае — сечение упругого рассеяния электронов на атомах; те — масса электрона; со = 2яг; пе — концентрация электронов, определяемая в равновесных условиях по формуле Саха [14]: 2птРкТ \з/2 /,2 -ЦкТ (5.42) В случае равновесной ионизации 46е2о / кТ \3/4 XV, (2л)а'*псх3/2 V те I X п 3/2„-//(2*Г) X (5.43) Получим соотношения для расчета толщины Лг газовой компоненты продуктов разрушения. Предполагая, что степень ионизации равновесна и определяется формулой Саха, представим Лг в виде суммы двух слагаемых, соответствующих %' и хУз [13]: ЛГ = Л12 + Л3; о Л, м3 (5.44) Расчеты Л12 и Л3 приводятся в [13] для двух случаев: газ во всей области течения является насыщенным паром и газ расширяется по адиабате Пуассона. Численные оценки затруднительны из-за отсутствия систематических данных по ае. для металлов в области малых энергий ае да 1-=-5 эВ. Для щелочных металлов ае да (1-ьЗ) 1СГ14см2. Однако основной вклад в поглощение в большинстве случаев вносят фотоэлектрическое поглощение и тормозное поглощение на ионах. Величины Л^// иЛ!^10-14/а^ в зависимости от у0 = ^ЦкТо), вычисленные для ряда металлов, представлены на рис. 5.5. Как правило, фотопоглощение и тормозное поглощение с участием ионов преобладают, т. е. С Л^ Для металлов при плотности потока ц да 10" Вт/см2 коэффициент поглощения пара оказывается весьма малым, т. е. пар, образующийся при развитом испарении металла, настолько прозрачен, что дополнительный нагрев его падающим излучением отсутствует. Здесь мы не касались вопроса о поглощении ЛИ каплями конденсата и жидкой фазы, выбрасываемой из зоны воздействия. Тем не менее "холодная" струя пара (при отсутствии поглощения ЛИ) может быть разогрета ЛИ с развитием устойчивого оптического разряда. Существует физическая причина, по которой в парах вещества развивается оптический разряд. Вследствие флуктуации на некотором
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 162 163 164 165 166 167 168... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
