Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 164 165 166 167 168 169 170... 494 495 496
|
|
|
|
положить Ах да с1. Тогда уравнение (5.46) становится излишним, а уравнение (5.47) может быть упрощено, если щ = 7п1/"2 (уп + 1) 2!(уп — 1), т. е. считать детонационную волну сильной. Температура Т2, согласно соотношению Крамерса—Унзольда, определяется из уравнения Д/Т2 — 1п (Л0/Л), где Л0 — Щ Ах да х0а!. Приближенное решение этого уравнения имеет вид Г2-=Д/Л*, А'^ \п{*1п{Уа~1) X х1^4^л01пГ^ьТ1) х I — # ДI Уп -г I ^тА"]}(5-48) где Д = Д — Лео, Д — энергия однократной ионизации атомов пара. Величина Л* слабо зависит от теплофизических свойств вещества и плотности потока ц падающего излучения и близка к 10 (при Л0 = щй да да 103-т-104 величина Л* находится в пределах 9—11). Таким образом, установившаяся температура пара Т2 вблизи поверхности тела (х й) определяется в основном энергией ионизации его частиц Див большинстве случаев значительно превосходит температуру поверхности Т. Нагретый факел паров отделен от более холодной поверхности вещества слоем сверхзвукового течения "холодного" пара. Оптическая толщина А факела всегда —-Л"1, т. е. остается малой по сравнению с единицей, существенного экранирования поверхности металла не происходит. Численные оценки показывают, что для большинства металлов (исключая тугоплавкие, как вольфрам и молибден) температура пара Т2 превосходит температуру поверхности тела в 2,5— 4,5 раза [6]. Стационарный нагрев паров излучением неодимового лазера (X = = 1,06 мкм) впервые описан в работах [10, 15, 24], а спектроскопическое измерение температуры паров при длительности импульса т да 1 мс и 1 " Ю7 Вт/см2 выполнено в работе [33]. Оптический разряд возникает в парах спонтанно, т е. развивается в результате флуктуационного механизма. Развитое испарение со стационарным нагревом паров вблизи поверхности мишени (л: й) осуществляется до тех пор, пока плотность потока не слишком велика и в паре не возникает оптический разряд, называемый также лазерной искрой [28]. При плазменной экранировке поверхности тела испарение существенно снижается; при непрерывном облучении процесс может стать автоколебательным и мощность ЛИ расходуется не только на нагрев тела, но и на поддержание оптического разряда. Режим чистого испарения (без оптического пробоя) может реализоваться только в тех случаях, когда плотность потока д ЛИ попадает в интервал ?исп ? ?оп. где (70П — порог развития в паре оптического пробоя. При давлении окружающей атмосферы р 0,1 МПа в видимом и ближнем ИК диапазонах такой режим может быть легко реализован, так как с/оп существенно превышает £/ИСпВ дальнем ИК диапазоне, в том числе для излучения лазеров на СОа, пороги испарения "Уисп и оптического пробоя 70П могут сильно сблизиться, так что реализация режима чистого испарения становится затруднительной. Экранирование излучения частицами. Рассмотрим теперь экранирование излучения лазера частицами конденсированной фазы, образующейся при конденсации переохлажденного пара [13]. Из-за значительного начального переохлаждения конденсация пара начинается практически у поверхности в конденсационном скачке. Так как пересыщение оказывается выше критического, то все зародыши конденсированной фазы оказываются устойчивыми и начинается их рост. Число зародышей определяется в основном степенью ионизации пара. Полное число центров должно быть примерно равно исходному числу ионов, так как из-за конденсации пересыщение пара быстро падает, снижается и скорость образования новых зародышей, зависящая от степени переохлаждения
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 164 165 166 167 168 169 170... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
