Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 165 166 167 168 169 170 171... 494 495 496
|
|
|
|
0 = (Т3 — Т)/Т, как ехр (—6/62), Ь — постоянная величина [14] С некоторым приближением можно считать, что полное число центров конденсации в расчете на один атом постоянно и равно степени ионизации пара в скачке ссез = пеь/п8, где гев5 — число электронов в единице объема при температуре Т,. Чтобы рассчитать оптическую толщину конденсированной фазы в потоке Лк, нужно знать коэффициент ослабления излучения каплями к, складывающийся из коэффициента поглощения кп и коэффициента рассеяния кр [13]. к = пКк --пК {кп + /гр), (5.49) Для типичного случая, когда к да да 1 мкм, для к можно получить ~а--5Г' °=^ (5'50) Здесь v —• частота ЛИ; уст — частота столкновений электронов в металле; УК — объем капли; К — длина волны ЛИ; те — масса электрона; N — концентрация электронов в металле Степень конденсации ос определяется как отношение числа атомов в конденсированной фазе п& к полному числу атомов в единице объема п для двухфазной системы, состоящей из насыщенного пара и частиц конденсированной фазы ос = гсж/(",к + па) = пж/и, (5.51) где пж = па; пп = (1 — ос) п. Величина к, как можно показать, используя соотношение (5 47), не зависит от числа капель в потоке, а определяется только полным количеством вещества в конденсированной фазе 9ууст ос/г /г = V, о 1пп Ьап, Хп0у20 (5 52) Отсюда можно найти оптическую длину ак [13] (5.53) Используя уравнение непрерывности я,"з = "оио соотношение (5 53) можно записать в виде лк ^ 6и0у„/ у, (5 54) Для наглядности сопоставим ак с величиной А*, которую можно определить как [13] коу0/, (5 55) где х0 — коэффициент поглощения металла, Л'* — число "полностью поглощающих" слоев металла, испаренных к моменту времени ? Тогда отношение л = а*/л„ (5 56) дает число слоев металла, которые следует ясаиркгь дитг тага, хгоЗвг у поверхности образовался слой конденсата, ослабляющий проходящее через него излучение в е раз а* щу^ 4л ч1ув ак ои„ 9 у2уг -, (5 57) где х0 = 4по/(с/г) ~4я\'0'с Для типичного случая воздействия излучения лазера на металл (у0 да да2-10!* с.-1; v да 3^10* с-1; а0 да да 1017 с-1; у3 да 10) Л да 104. Приведенные расчеты носят оценочный характер, так как реальный процесс разлета пара является не одномерным, а трехмерным. Кроме того, наряду с каплями конденсата в паре присутствуют капли выброшенной жидкой фазы, размеры которых составляют от единиц до десятков микрометров и на которых может происходить дополнительное экранирование ЛИ. Выброшенные капли, взаимодействуя с падающим на них ЛИ, могут возвращаться в расплав металла [27]. Список литературы 1.Анисимов С. И. Об испарении металла, поглощающего лазерное излучение. — Журнал экспериментальной и теоретической физики, 1968, т. 54, вып 1, с. 339—342. 2.Анисимов С. И., Рахматули-на А. X. Динамика расширения пара при испарении в вакуум. — Журнал
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 165 166 167 168 169 170 171... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
