Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 177 178 179 180 181 182 183... 494 495 496
|
|
|
|
когда связь между характеристиками химической кинетики и параметрами гидродинамики и переноса может быть весьма сложной В этих условиях наиболее последовательный путь исследования таких систем заключается в разработке достаточно полных математических моделей и последующего их численного решения на ЭВМ Учитывая, что пробой газа с последующим развитием плазменных образований под влиянием ЛИ является непрерывным процессом, а также учитывая реальные возможности современных ЭВМ, процесс эволюции лазерной плазмы целесообразно условно разбить на три стадии Первая стадия — пробой холодного газа ЛИ на уровне элементарных реакций На этой стадии рассматриваются процессы химической кинетики и переноса Гидродинамические процессы отсутствуют, так как температура газа еще невысока Вторая стадия — формирование плазменного облака, малопрозрачного для ЛИ Учитывается начальная стадия газодинамического развития плазмы Столкновительные реакции в ряде случаев в зависимости от величины давления и плотности потока опускаются Третья стадия — квазистационарное распространение плазменных разрядов — исследовалась в работах [37, 38] Рассмотрим первую стадию развития плазмы — пробои молекулярного азота вблизи поверхности образца, например молибдеьа, ЛИ с X = = 1,06 мкм в диапазоне давлений р = 1—20 МПа при потоках ЛИ ц = = 107—109 Вт/см2, уделяя основное внимание численному моделированию процесса [22, 23, 25, 27] В основу физической модели пробоя положен механизм термоэмиссии электронов с поверхности молибденовой тастины и развития электронно ионной лавины в плотном газе под влиянием ЛИ Высокое давление окружающей среды уменьшает диффузию электронов и "сдвигает" температуру кипения металла к большим значениям В результате при высоких давлениях поверхность мишени, нагретая до высоких температур, еще не разрушается, но вблизи поверхности имеется достаточно высокая концентрация электронов, величина которой определяется эмиссионными свойствами мишени и потенциалом пространственного заряда Попадая в газ, термоэлектроны набирают энергию, необходимую для ионизации нейтральной частицы, за счет тормозного поглощения ЛИ в поте ионов и нейтронов В дальнейшем развитие лавины происходит по известным представлениям [17]. Первые попытки численного моделирования по предлагаемой физической модели [22, 25] показали принципиальную возможность развития лавины для давления р = 10 МПа и плотности потока ЛИ свыше 100 МВт/см2 Развитие электронной лавины в молекулярных газах характеризуется сложной кинетикой столкновительных реакций В данной модели рассматриваются процессы химической кинетики и переноса, протекающие параллельно в атомарной и молекулярной составляющих газа Учитывались следующие реакции, протекающие в азоте электронное возбуждение и девозбуждение атомов и молекул электронным ударом колебательное возбуждение молекул электронным ударом Щ + е+*Щ + е, термическая диссоциация и диссоциация электронным ударом N2+ Г\[2-^2М+ N2, N2+ е-^21Ч+ е, реакции ассоциации N2 + N3* + N3, N + 2И -+ N1* + Ы; ионизация атомов и молекул из основного и возбужденного состояний и их трехчастичная рекомбиьация Щ+е-2N, Щ +е~+ ЗП, Щ+е-+ 2^. Из процессов переноса учитывались диффузия и дрейф в электрическом поле пространственного заряда за
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 177 178 179 180 181 182 183... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
