Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 185 186 187 188 189 190 191... 494 495 496
|
|
|
|
ближней ультрафиолетовой части спектра, однако хорошо поглощает излучение с энергией Иу ^ 14 эВ. Поглощение происходит вблизи горячей области на расстоянии / ж 50 мкм {см. рис. 6.11) Таким образом, подкачки энергии в ударную волну не происходит, и она становится затухающей. Скорость и температура ее быстро спадают, и к моменту времени I = 0,533 мкс ударная волна распадается, оставляя после себя дозвуковое возмущение (см. рис. 6.11 и 6.12). Расчеты показывают, что в начальные моменты времени течение одномерно, но к моменту времени Ь я=г ж 0,1 мкс появляются значительные скорости в радиальном направлении и движение приобретает двумерный характер (см. рис 6.11) Из расчетов следует, что вблизи поверхности образуется слой плазмы с температурой более низкой, чем температура последующего слоя, который приобретает форму полумесяца (см. рис. 6.11). Происхождение этого слоя связано с экранированием ЛИ "горячими" слоями азота. Форма "горячей" области, как и области, прилегающей к поверхности, обусловливается комбинированным воздействием двух факторов: газодинамическим перемещением и почти полным поглощением ЛИ Температура в области, непосредственно А,В 0 ,8т/см1 0 200 400 ВОв 800 №00 г,мт Рис. 8.13. Пространственно-временное распределение составляющих энергии в газе, обусловленные работой газодинамических сил (штриховые линии) и переносом излучения (сплошные линии) при г — 0 прилегающей к поверхности, с течением времени падает от 1,8 до 1,1 эВ вследствие увеличивающегося экранирования ЛИ и продолжающегося газодинамического разлета. Плазменные образования начиная с I ж 15 не почти полностью прозрачны для ЛИ и на поверхность воздействует в основном поток собственного излучения \Р, плотность потока которого достигает 10* Вт/см2. Максимальная температура в горячей области Т — 3,6 эВ. Дальнейший рост температуры ограничивается увеличением высвечивания из горячей области. Таким образом, экранирование поверхности от ЛИ и установление величины лучистых потоков, направленных на поверхность, позволяют объяснить, почему при давлениях свыше 7 МПа не происходит разрушения поверхности. Данные расчетов показывают, что площадь поверхности, подверженная термическому воздействию лучистых потоков, в несколько раз больше площади пятна первоначального фокусирования ЛИ. Это соответствует опытным данным [47]. Как следует из расчетов, на стадии установления режим распространения плазменных образований представляет собой некоторый переходной процесс: от свето-детонационного к медленному горению. Несмотря на то что светодето-национпый режим не реализуется, вклад газодинамических сил в развитие плазмы значителен. Пространственно-временные распределения составляющих энергии в газе, обусловленных работой газодинамических сил (рис. 6 13, штриховые кривые) А = р--г(ги) + \ г дг ' дг и переносом излучения (сплошные кривые) Количество энергии, выходящей из горячей области и поглощаемой холодным азотом, с течением времени возрастает, а количество энергии, идущей на нагрев газа за счет газодинами
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 185 186 187 188 189 190 191... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
