Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 186 187 188 189 190 191 192... 494 495 496
|
|
|
|
ческого сжатия, наоборот, уменьшается Рассмотрим более подробно особенности развития лазерной плазмы вблизи поверхности образца в среде азота с давлением 3 МПа Согласно расчетам температура области пробоя равна 1,6 эВ, толщина —15 мкм Результаты численного моделирования показывают, что в начальные моменты времени (¿^0,1 мкс) развитие плазменных образований протекает аналогично развитию плазмы при давлении 10 МПа ЛИ в основном поглощается в горячей области, что приводит к ее интенсивному разлету, сопровождающемуся генерированием в холодный газ ударной сверхзвуковой волны со следующими параметрами / = 10 не, = 1,9 км/с, Т™а* = = 0,36 эВ, ру. в = 6,1 • 10~2 г/см3 Здесь с!у В' Уу. в" Ру в соответственно скорость (вдоль оси 1 при г = 0), температура и плотность ударной волны Область, охваченная ударной волной, выделена штриховыми линиями Расширение горячей области вначале носит одномерный характер и происходит вдоль оси 1 Как и при давлении 10 МПа, толщина горячей области Дг в результате разлета становится много больше длины поглощения лазерного кванта Дг 3 / В результате основная доля ЛИ поглощается в верхней части горячей зоны (область II), а область I, непосредственно прилегающая к поверхности образца, практически не нагревается и ее температура Т\ много чиже температуры Тц (рис. 6 14, ¿ = 0,1 мкс) При ¿=0,1 мкс наблюдаются значительные скорости в радиальных направлениях Отчетливо виден эффект газодинамического затекания горячей области II (рис 6 14) / = 0,1; 0,2 мкс) Однако на этом сходство в развитии плазменных образований при давлении 3 и 10 МПа заканчивается В силу меньшей исходной плотности при давлении 3 МПа горячая область II при ¿^0,1 мкс успевает разлететься до такой степени, что становится прозрачной для ЛИ Излучение проникает в область I, где^плотность азота значительно выше р! р2 (см Рис 6 14), соответственно выше и коэффициент поглощения Ско рость расширения области I резко возрастает На эпюре скоростей V (г), г = 0 (рис 6 15) область разлета характеризуется появлением второго пика Первый пик на кривых соответствует скорости движения ударной волны К моменту I да 0,3 мкс скорость разлета горячей области достигает максимального значения V да 1,1 км/с, причем эта скорость превышает скорость движения у дарнои волны (уу в да ка 0,75 км/с) Однако, несмотря на столь высокие скорости разлета, вторая ударная волна не образуется, поскольку область I разлетается в пространство (область II), где плотность вещества значительно ниже (Р1 р2), и нового скачка уплотнения за ударной уплотнения вещества в ударной волне возрастает от 59 10" 2 г/см3 при ^ = = 0,2 мкс до 71 Ю-2 г/см3 при ¿35 = 0,4 мкс К моменту 1 = 0,18 мкс температура Тц достигает максимума Тц = 3,6 эВ, затем в результате про цессов высвечивания и уменьшения доли поглощаемого лазерного излучения падает до 2,0 эВ при Ь = 1 мкс Температура Ут. области I вначале уменьшается вследствие газодинамического раздета при0,1 мкс (рис 6.16), а затем по мере "просветления" области II область I получает все большую долю ЛИ и температура ее повышается (^ = 0,2, 0,3, 0,4 мкс), достигая максимального значения Тг = 3,6 эВ При I = 0,49 мкс В дальнейшем по мере уменьшения плотности горячая область становится все более прозрачной, температура и давление ее падают и все большая доля ЛИ уходит на образец Ударная волна, как и при 100 МПа быстро отрывается от плазменного фронта В силу невысокой температуры Т™\ = 0,36 эВ при * = 10 не и б 0,075 эВ при I ^ 0,5 мкс она прозрачна для лазерного излучения Подпитка ее собственным излучением происходит только в начальные моменты времени В итоге ударная волна быстро затухает и к моменту /да 1,0 мкс распадается, оставляя после себя дозвуковые возмущения.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 186 187 188 189 190 191 192... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
