Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 246 247 248 249 250 251 252... 494 495 496
|
|
|
|
коэффициентом использования импульсов Ка, что определяет значительную производительность и скорость обработки. В этой схеме отсутствуют взаимоперекрываемые участки. Схема размещения зон обработки с минимально перекрытыми участками приведена на рис. 7.29, б. Это условие достигается при отсутствии относительного смещения центров зон лазерной обработки соседних рядов, т. е. при 5=5' = 0,7£ (коэффициент перекрытия К = БЮ). В этом случае обеспечивается максимальное заполнение площади (К3 = 0,96), однако коэффициент использования импульсов невысок (Кп — 0,46). Размеры перекрываемых участков достаточно велики, что обусловливает непроизводительное расходование энергии импульсного излучения. Указанный недостаток в меньшей степени проявляется при схемах обработки, показанных иа рис. 7.29, в, г, т. е. в случае использования относительного смещения по горизонтали центров лазерного воздействия на величину 5/2 в соседних рядах. Так, для схемы, представленной иа рис. 7.29, б, существует оптимальная величина шага 5=5' = 0,8О. В этом случае участки перекрытия зон лазерного воздействия неодинаковы по площади, но различие незначительно и существенно не влияет на степень заполнения поверхности, т. е. Къ — 0,94 при достаточно высоком Кп — 0,72. Производительность Р процесса лазерного поверхностного упрочнения (площадь облученной поверхности в единицу времени) Р = п1УКЖ(7.18) где И — диаметр зоны лазерного воздействия; / — частота следования импульсов излучения. При использовании цилиндрической оптики зона единичного воздействия представляет собой прямоугольник со скругленными краями с радиусом, равным примерно половине ширины зоны (.г? — й/2). Схемы упрочнения излучением импульсных лазеров с использованием цилиндрической оптики (рис. 7.30) представляют собой последовательные ряды единичных зон обработки, смещенных одна относительно Äff" от S г?Fn F„ Sa 4 Fn F„ ~хl h" ,2 Ряс. 7.30. Схемы поверхностного упрочнения импульсным лазерным излучением при использовании цилиндрической оптики другой на величину шага, причем S = / + ЬКп (здесь Кп = Sil — коэффициент перекрытия; S — расстояние между ближайшими центрами скру-гления двух соседних зон обработки; / — длина зоны обработки). Вводя параметр 1г = I — Ь, получим, что шаг обработки S=l — b(l—Kn). (7-19) Как и в случае использования сферической оптики, первая схема упрочнения (рис. 7.30, а) характеризуется отсутствием перекрываемых участков обработки и максимальной производительностью. Шаг размещения зон обработки по оси X при Кп ~ 1 S = (I — Ь) + ЬК = I, (7.20) а по оси Y S = ЬКп = Ь. Производительность процесса в этом случае Р = (1Ь — 0,21&2)/.(7.21) Приближенные оценки шага и про" изводительности других схем расположения зон обработки в соответствии с рис. 7.30, б—г приведены в [73]. В большинстве случаев обработка происходит в условиях относительного перемещения луча лазера и детали, причем перемещение может быть дискретным (при импульсной обработке в паузах между импульсами) или непрерывным. Скорость непрерывного перемещения должна быть меньше
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 246 247 248 249 250 251 252... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
