Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 22 23 24 25 26 27 28... 494 495 496
|
|
|
|
Р/Рт 66 Па -ЗЗОпВт 8дПа 119 пВт _1_ Рис. 1.12. Зависимость выходной мощности аргонового лазера (я, ~ 0,4880 мкм) от силы тока разряда (а), относительной мощности от давления аргона н напряженности осевого магнитного поля (б) На рис. 1.12 приведены зависимости выходной мощности от силы тока разряда, а также относительной мощности от давления аргона и напряженности осевого магнитного поля, концентрирующего электроны (а также ионы, но в меньшей степени) вблизи оси трубки, что увеличивает число соударений [9], а также уменьшает эрозию материала стенки разрядной трубки (длина трубки 28 см, диаметр 4 мм, сила тока разряда 30 А). Вследствие значительных сил токов разрядов усложняются конструктивные и технологические задачи. Разрядную трубку первоначально выполняли из термостойкого материала — кварца — с применением водяного охлаждения, и срок службы ее не превышал 100 ч. Позднее использовали более стойкие материалы — керамику, алунд, брокерит (ВеО), а также графит [2, 9]. Так, трубка из керамики на основе окиси бериллия работает около 1000 ч. В ионных лазерах кроме аргона используются также другие газы: криптон, ксенон, гелий, неон, хлор, азот, а также пары следующих металлов: Со", Бп, 2п, Эе, РЬ, Нб, Си, Т1, Аи, Мп и др. В импульсных ионных лазерах инверсия населенностей достигается преимущественно благодаря переходам атомов (при соударениях с электронами) из основного состояния на верхние возбужденные уровни [2, 4]. 0 0,7 0,4 0,6 0,8 1,0 Н, кЭ б) Инверсия населенностей в лазерах непрерывного действия получается с помощью двухили многоступенчатых процессов: вначале происходит ионизация с образованием иона в метаста-бильном состоянии, а далее при последующих соударениях ион возбуждается до более высоких уровней, с которых и переходит на соответствующие лазерные уровни [4, 5, 9]. В 1960 г. было обнаружено вынужденное испускание излучения в парах металлического кадмия, когда с помощью однократно ионизованного лазерного вещества была получена генерация на длинах волн 0,4416 и 0,325 мкм с мощностью соответственно 200 и 20 мВт. В дальнейшем появилась целая серия работ по ионным лазерам на парах различных металлов [4]. Возбуждение верхних лазерных уровней активных ионов протекает в значительной степени с помощью буферного газа — гелия, давление которого в разрядной трубке составляет несколько сотен паскалей, в то время как давление паров металла существенно меньше •— несколько десятых па-скаля. Так, в Не—Сс1-лазере получены пучок с длиной волны 0,4416 мкм и мощностью 10 мВт, а также ультрафиолетовое излучение с длиной волны 0,325 мкм и мощностью 2,5 мВт 14]. В табл. 1.6 приведены технические характеристики лазеров на парах металлов. Благодаря значительной выходной мощности ионные лазеры могут быть использованы в промышленности для технологических целей: резки, сварки и т. д. В общем случае инверсная населенность в газе легче достигается в им
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 22 23 24 25 26 27 28... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
