Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 269 270 271 272 273 274 275... 494 495 496
|
|
|
|
1 ^Л——х о г О2,5 5,0 7,5 Ю 1Z.5 Скорость перемещения, мм /с а) Рис. 8.5. Зависимость коэффициентов: о—поглощения коррозионнно-стойкой стали от скорости перемещения для разных Я: 1 — А = 1,06 мкм, Л. = 600 Вт; 2 — К = = 10,6 мкм, Р0 = 2 кВт; б — отражения коррозионно-стойкой стали Х!2 от формы и глубины отверстий на ее поверхности тока может быть представлено в виде произведения двух функций, зависящих соответственно ог пространственных координат и от времени [16]. Нагрев импульсным лазерным излучением рассматривается как одномерная задача в случае, если радиус пятна нагрева удовлетворяет условию rf " (ötj)1/2. Не учитывается темпера-v„;v0-W'4,°C/c_ —J -~1—"\ • 1 \г г 0Ч6t,nc Рис. 8-в. Скорости нагрева и охлаждения при действии нормально-кругового источника на поверхности стали ШХ15: "о = 10* Вт/см'; Т{ = I мс; 1 — скорость "а'Рева; 2 — скорость охлаждения 01Z3 Z,MM "0 турная зависимость оптических н теп" лофизических постоянных. Нагреваемая поверхность в большинстве случаев может рассматриваться как адиабатическая. При импульсной лазерной сварке плотность потока излучения должна превышать величину при которой за время импульса хг на поверхности достигается температура плавления Тт, но ие должна превышать значений д^\ при которых наблюдается интенсивное испарение с поверхности расплава, т. е. 7(1) ^7^^2). При дальнейшем увеличении плотности потока излучения скорость испарения растет и при некотором значении д'с3 сравнивается со скоростью нагрева. Тогда д^ = 14р (й/т^1'2, где ¿6 — удельная теплота испарения. Выражения для скорости нагрева % и скорости охлаждения о0 [16] имеют вид: "н — (9оД) Уд/я? при ' = тг; (8.2) "0 = (яо/УШр) 0/У7 — УУТ^ч). (8.3) Зависимости изменения vв и о0 при нагреве полубескоиечного тела нормально-круговым источником теплоты конечной длительности т{ приведены на рис. 8.6. Анализ графических зависимостей показывает высокие скорости нагрева и охлаждения при лазерном нагреве.
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 269 270 271 272 273 274 275... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
