Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 272 273 274 275 276 277 278... 494 495 496
|
|
|
|
пература кипения материала; Ко [~Ур~] — функция Бесселя второго рода нулевого порядка. Получены также формулы для распределения температуры в полубесконечном теле, позволяющие определить форму шва и найти связь координат стенок образующегося канала [13]. Зависимость глубины проплавления h от мощности излучения Р, превышающей критическую Рс, приведена на рис. 8.9. Показано влияние на форму поперечного сечения зоны проплавления угла сходимости луча со стороны поверхности и положения фокальной плоскости относительно поверхности материала. При исследовании формирования расплавленной ванны под действием излучения рубинового лазера для изучения кинетики плавления металла и образования канала использовались импульсы излучения с энергией до 1,2 Дж и плотностью потока излучения 2,5-105 Вт/см2 [13]. Анализ результатов показывает, что в образце формируется сквозное отверстие со скоростью 2—3 м/с; объем расплавленного материала увеличивается в процессе обработки. Зависимость времени образования %d в образце отверстия, времени его существования тс и скорости его образования vp от энергии импульса длительностью т приведена на рис. 8.10. Анализ процесса сварки пульсирующим излучением лазера на YAG показал, что температура плавления для титана и стали достигается на глубине 0,5 мм через 7 мс, для алюминия — через 3 мс, для серебра — через 1 мс и сохраняется для этих металлов соответственно в течение 25; 12,5; 6 и 2 мс при сварке пульсирующим излучением неодимового лазера на YAG с энергией импульса до 20 Дж и длительностью 8 мс [13]. Зависимость глубины проплавления при импульсной лазерной сварке от максимальной плотности потока излучения, распределения плотности потока в пятне, длительности импульса излучения описана в [16]. При нагреве поверхности не выше температуры кипения и при значительных h,nM 3 2 1 ^ 2 3 Ш400500 Р,Вт Рис. 8.9. Зависимость глубины проплавления Л от мощности излучения Р, превышающей Рс: 1 — всв = 1 мм/с; 2 — осв = 3 мм/с; 3 — осв = 5 мм/с толщинах свариваемого металла изотерма плавления его близка по форме к сферической (коэффициент проплавления 2) Это для отдельных плотностей потока излучения подтверждено экспериментально [4]. При определении зависимости глубины проплавления от средней освещенности Е в пятне на поверхности металла и положения фокуса отмечено, что плотность д* связана с освещенностью соотношением д* = Е-А, где А — поглощательная способность металлов [6]. Исследования проводились на установке УЛ-20 с энергией импульса до 20 Дж, длительностью 1,45 мс. Глубина проплавления Л при малых значениях освещенности (плотности мощности светового потока) медленно Г;ГС;Т,?, МСУс,"Л ^" --в ас г* -^,1 \ -ф 00,57,07}5 £гДж Рис. 8.10. Зависимость времени %А образования в образце отверстия, времени его существования тс и скорости его образования Vy от энергии импульса длительностью X
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 272 273 274 275 276 277 278... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
