Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 278 279 280 281 282 283 284... 494 495 496
|
|
|
|
ходимость). Поэтому обычно измене-'" иие энергии производят с помощью фильтров или диафрагм. Выбор плотности потока излучения может быть произведен расчетным "г/та*", лай1 лижаггев1 Коэффициент ао-глощения вещества для данной длины волны с учетом угла Падения излучения и состояния поверхности материала. Выбор требуемых параметров для лазерной установки с диапазонами изменений £ и Т| необходимо начинать с оценки ц^. Для этого требуется знание теплофизических и оптических свойств материала и радиуса пятна фокусирования. Конкретные ограничения на свойства сварного соединения определяют выбор и длительность т^. Значение позволяет сравнить его с одним из характерных значений времени, связанных с выбором расчетной схемы теплофизического процесса. Тогда можно подобрать оптимальную продолжительность импульса излучения и задать требуемую для сварки энергию. Уточнение параметров импульса производится опытным путем. Приближенное соотношение для оценки глубины проПдавления к, достигаемой на оси полуб^сконечноготела в момент времени ть, Соответствующий достижению на поверхности темпера-гурж Гь, еь мизнгг о*ыть рассчитано о помощью уравнения; Ь =3,54/7*,(8.10) Более точное значение к может быть найдено из решения трансцендентного уравнения АГт = 3,54 ет1сШ\ПШ). (8.11) т-ю-'.'е 2 0_ 6 рр Рассмотрим зависимость глубины "проплавлення материала от длительности импульса излучения т^. Используем модель полубесконечного тела с поверхностным источником теплоты" распределенным по нормальному закону. На оси тела ОІ температуру можно рассчитать с помощью соотношения, используя формулу Г (О, 1, т) =X X 4пХ У па ехр (—г2/4а9) ¿¿9 УЇЇ (т0 + 9) (8.12) где Р0 — эффективная мощность излучения, предполагаемая постоянной. Количественные расчеты по уравнению (8.12) могут быть проведены с помощью следующей методики. Температура в левой части полагается равной Тт и затем вычисляется интеграл для различных 1 и т. Результаты числовых расчетов для меди, алюминия, вольфрама и коррозионно-стойкой стали при = 0,7410е см-4 (г^ = = 25 мкм) и различных значениях энергии излучения представлены на рис. 8.17 и 8.18. С ростом энергии граничная длительность, при которой Рис. 8. (Т. Зависимость температуры в центре пятна нагрева на поверхности материала и глубины проплавлення от длительности импульса: а — медь: / — Е = 10-" Дж; 2 — Е = — 2. 10-" Дж; 3 — Е "= 3. 10-" Дж; б — алюминий: / — Е = 2,8. Ю-" Дж; 2 — Е = 8.10-" Дж; 3 — Е = 10-" Дж; в — вольфрам: 1 — Е = 6.10-" Дж; 2 — Е = = 10"1 Дж; 3 — Е = 0,3 Дж; г — коррозионно-стойкая сталь; 1 — Е — 10~" Дж; 2 — Е = 2.10-" Дж; 3 — Е = 4.10~' Дж; 4 — Е — Ю-" Дж ч / 2 3 2 -.Т 41 2 3 ±5^ яг* 10~3 Ю'3 *)в) Ю-* ї,с г)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 278 279 280 281 282 283 284... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
