Лазерная и электроннолучевая обработка материалов
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо
Если Вы являетесь автором данной книги и её распространение ущемляет Ваши авторские права или если Вы хотите внести изменения в данный документ или опубликовать новую книгу свяжитесь с нами по по .
Страницы: 1 2 3... 314 315 316 317 318 319 320... 494 495 496
|
|
|
|
В диапазоне плотностей потока 10е— 109 Вт/см2 в большинстве случаев образование и разлет продуктов разрушения наблюдаются уже в самом начале воздействия импульса излучения лазера. На участке СФР-граммы, соответствующем началу воздействия лазерного импульса на материал (рис. 9.1), наблюдается вылет паровой фазы (практически с момента генерации излучения лазера), носящий струйный характер и повторяющий пичковую структуру лазерного импульса. Обычно температура поверхности Т данного материала больше температуры кипения Ть при атмосферном давлении и зависит от плотности потока излучения д$. Образующиеся в результате воздействия на металл излучения с плотностью потока до 108 Вт/см2 продукты разрушения истекают в окружающее пространство в виде струи, направленной нормально к его поверхности. Дальнейшее расширение и ускорение струи испаренного вещества происходят в волне разрежения, и вследствие охлаждения продуктов разрушения при определенных условиях происходит конденсация "металлического" пара (вещества) в капли размером до 1(Г4 см, причем температура и скорость движения конденсата мало отличаются от соответствующих местных величин для пара. Результирующая скорость движения границы испарения и0 в среде определяется разностью скоростей испарения у& и конденсации о обуслов ленной наличием обратного потока, который образуется при столкновениях атомов (молекул) пара между собой и с атомами окружающей среды и направлен к поверхности испарения. Скорость границы испарения V, " 0,8^. При испарении вещества в вакууме пары свободно расширяются в окружающее пространство и обратный поток частиц мал; в этом случае нельзя указать четкой границы между стадиями нагрева и разрушения материала путем испарения. Часть излучения лазера, падающего на поверхность, поглощается и рассеивается продуктами разрушения. Наиболее существенное влияние на поглощение излучения в факеле оказывает паровая фаза продуктов разрушения, представляющая собой низкотемпературную слабоионизирован-иую плазму, прозрачность которой определяется ее температурой и концентрацией. Поглощение энергии излучения вызывает дополнительный разогрев струи продуктов разрушения и увеличение яркости свечения, причем наблюдается соответствие между свечением плазмы (факела) и пич-ками импульса излучения лазера. Анализ, проведенный в ряде работ, по Рис. 9.1. Фоторазвертка процесса разлета продуктов разрушения материала и генерации излучения лазера при обработке отверстия в стали 45 импульсами ~10_3 с и энергией: а — 42 Дж; 6 — 9 Дж; в — 0,5 Дж (фокусное расстояние линзы — 50 мм, диаметр диафрагмы — 10 мм)
Карта
|
|
|
|
|
|
|
|
Страницы: 1 2 3... 314 315 316 317 318 319 320... 494 495 496
Внимание! эта страница распознана автоматически, поэтому мы не гарантируем, что она не содержит ошибок. Для того, чтобы увидеть оригинал, Вам необходимо скачать книгу |
